— Geostatik und Geodynamik — 135 



kleine Elong-ation zu einer Geraden werdenden Scliwing-- 

 ung-sbog-en einen Halbkreis konstruiert, und lässt, im 

 Augenblicke , wo eine Schwingung- beginnt , einen 

 Punkt mit der konstanten Geschwindigkeit v von A 

 aus sich im Halbkreise bewegen, so findet man, dass 

 er in dem vertikal unter C liegenden Punkte D parallel 

 zum Schwingungsbogen die Geschwindigkeits-Kompo- 

 nente V • Co Y = c hat, also notAvendig zur Vollendung 

 seiner a • 1 • Si 1" • u langen Bahn die Schwingungszeit 

 t des Pendels braucht, so dass diese 



t = a . 1 • Si 1" • 71 : V = TT . \/lTg 3 



und somit von a unabhängig ist. Aus 2 folgen 



l = gfi:iz-^ g = lTz'-:V- 21. dt -=t- dl 3 



und somit für t = T oder für ein Sekundenpendei 



Lr=g:rJ g = L-TJ 2L • dt = dL 4 



Für g = 9'",80557 wird z. B. L = 0'",99351, und, wenn 

 hievon die Pendellänge nur um 1""" abweicht, so be- 

 trägt dies in einem Tage volle 43", 432. 



Zü^ [121]. l>ais physische Pendel. Ein 



phj'Sisches Pendel, bei dem starre Linie und schwerer 

 Punkt durch einen Stab mit Linse ersetzt sind, stellt 

 eine Verbindung von unzählig vielen mathematischen 

 Pendeln verschiedener Länge dar , von denen die 

 meisten gezwungen, und nur wenige, die durch die 

 sog. Schwingungspunkte bestimmten, frei eine mittlere 

 Schwungzeit inne halten. Vertauscht man den Auf- 

 hängepunkt mit demjenigen Schwingungspunkte, der 

 mit ihm und dem Schwerpunkte in einer Geraden liegt, 

 so wird dadurch die Schwungzeit des Pendels nicht 

 verändert, und man kann daher durch Versuch die 

 Länge des einem physischen Pendel entsprechenden 

 mathematischen Pendels bestimmen, indem man bei 



