152 — Optik — 



geht er in den sphärischen Konvexspiegel (Maler- 

 spiegel) über, so dass für diesen 



a = — ap : (a + p) oder l;a-t-l:a = — l:p Z 

 d. h. jedes Bild hinter dem Spiegel, aufrecht und ver- 

 kleinert erscheint, während cylindrische und konische 

 Spiegel in der Richtung der Kanten als ebene, senkrecht 

 zur Axe als sphärische Spiegel wirken, somit Zerr- 

 bilder geben. 



886 [136]. »ie totale Reflexion. Bezeichnet 

 a den Einfallswinkel, ß den Brechungswinkel und u 

 den Brechungsexponenten, so ist (283) 



Si a : Si ß = n : 1 

 so dass ein Strahl im allgemeinen in Beziehung auf 

 das Einfallslot zugebrochen , nicht gebrochen oder 

 weggebrochen wird , je nachdem n grösser , gleich 

 oder kleiner als Eins. Ist jedoch n < 1 und zugleich 

 a>Asin, so wird ß unmöglich, und es kehrt der 

 Strahl durch totale Reflexion in das alte Mittel zurück. 



289 [168]. Oie Refraktion. Denken wir uns 

 die Atmosphäre als eine Folge koncentrischer und homo- 

 gener Schichten der Brechungs- 

 exponenten iJL, so verhält sich nach 



283 



Sie„:Sib„ = fx„^,:fx„ 



Avährend trigonometrisch 



Sib„:Sie„^i = a..^,:a„ 



und es ist daher 

 a« • f^a • Si e„ = K+i- ^^n-^-i • Si e„^ , = T * 



wo Y öine Konstante. Bezeichnen daher z und z' den 

 ersten und letzten Einfallswinkel (die wahre und 

 scheinbare Zenitdistanz), r = z — z' die Ablenkung des 

 Lichtes durch die Atmosphäre oder die Refraktion, 



