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Wenn z. B. auf die Masse m x eine constante Kraft wirkt (wie die Schwere), 

 deren Componenten nach den Richtungen der Coordinatenaxen A, B, F seien, 

 so kommt zur Kraftefunction U der Term 



hinzu, und ahnliche Terme fiir die anderen Massen des Systems, wenn auf sie 

 die constanten Krafte A, B, F oder andere wirken. Fiir den Fall der festen 

 Centren ist noch zu bemerken, dass, wenn sie auf alle im Problem vorkommen- 

 den Massen wirken, was natiirlich in der Natur immer stattfindet, man dieselben 

 wie bewegliche Massen ansehen kann. Hierdurch kommen zwar iiberfliissige 

 Glieder in die Kraftefunction, narnlich diejenigen, welche die gegenseitige 

 Attraction der festen Centren ausdriicken wiirden, indessen sind diese Glieder 

 reine Constanten und fallen bei jeder Differentiation heraus. 



Die symbolische Form, unter welche wir die Differentialgleichungen der 

 Bewegung gebracht haben, war: 



welche Gleichung wir besser so schreiben konnen 

 d 9 as. d*. d*z. 



In dem Fall, wo man die Kraftefunction einfiihren kann, wird 



-= V - _ 7 



&quot; ~ = 



_ 



das. &quot; By. ~ dz. 



3 1 t 



daher : 



In dieser Gleichung nun, wie in der obigen, sind die d^ ... als willktirliche 

 Factoren anzusehen, welche jeden Werth annehmen konnen, und x t ... als In 

 dices derselben. Betrachtet man aber fiir einen Augenblick dx i9 Sy i9 dz t als un- 

 endlich kleine Incremente von x it y i9 z i9 so wird nach den Regeln der DifFerential- 

 rechnunff die rechte Seite der letzten Gleichung; 



o o 



S A \ Tlt iVit*! f* T~T 



(A.) *1&quot;5~~ X i^ 3 ty H -~ 02.i = OC/, 



I rifp. rill fry 



also hat man 



(20 ^ 



