520 Egou Eichwald und Andor Fodor. 



Durch Integration dieser Differentialgleichung erhält man 



2) 



A=:Uo + aT— 7.TlnT — ßT2 '^T^+ .. 



Fig. 192. 



Hier sind alle "Werte bekannt, nämlich Uq, y., ß, y ^us der Gleichung 

 für U. Nur a, das eine Integrationskonstante darstellt, ist unbekannt und 



läßt sich auf Grund der beiden ersten AYärme- 

 sätze nicht berechnen. Hier setzt das neue 

 Nei-Hstsche Theorem ein. 



Dies Theorem besagt, daß 



liniii,=:lim^ (für T = Ol 

 dl dl ^ 



In Worten bedeutet dies, daß beim abso- 

 luten Nullpunkt die Kurven für die Wärmetö- 

 nung U und für die Affinität A nicht nur sich 

 treffen, sondern sich auch asymptotisch be- 

 rühren. Es wird also aus der Schar der für A 

 möglichen Kurven, die U im absoluten Nullpunkt 

 treffen, jene eine A' durch das Theorem ausgewählt, die U asymptotisch 

 berührt (vergl. Fig. 192). 



Algebraisch gesprochen ist dadurch die Integrationskonstante a 

 bestimmt. 



Es folgt nämlich aus Gleichung 1): 



du 



dT 



= y. + 2ßT-f3YT2+ . . . 



Aus Gleichung 2): 



— = a — alnT- 



.2äT— ^T2— 



Setzt man jetzt T = und T^==-pp. so folgt, daß sowohl a wie 



7. = werden müssen. 

 Also wird: 



A = Uo — ßT2— -|-T3— . . . 



d. h. die Affinität A ist aus den thermischen Daten Uq , ß und y zu 

 berechnen. 



Die nähere Ausführung dieses wichtigen Theorems würde uns hier 

 zu weit führen. 



