Optische Untersuchuna-smetliodcn. 5ß9 



liebige Einheiten, so ist sie für die Sinuslinie eines Punktes des gebrochenen 

 Strahls in derselben Entfernung vom Einfallspunkt 3 Einheiten, woraus sich 

 der letztere leicht konstruieren laßt. 



Schickt mau den Strahl in umgekehrter llichtung durch die beiden 

 Mittel, also aus dem stärker brechenden Mittel B ins schwächer brechende 

 Mittel A. aus Wasser oder Olas in Luft, so bleibt das \'erhältnis beider 

 Winkel für den ins Mittel A eindringenden Teil des Strahles ungeändert, 

 nur daß jetzt der erst ge])rochene zum einfallenden Strahl, der Brechungs- 

 winkel zum Einfallswinkel, und andrerseits der erst einfallende zum ge- 

 brochenen Strahl, der Einfallswinkel zum Brechungswinkel wird und 

 das Brechungsverhältuis den reziproken Wert des ersten darstellt, 

 sin ß/sin a — 1/n, z. B. für Wasser in Luft = 3, 4, für Glas in Luft — 2/3. 



Das Brechungsverhältnis ist zunächst in beiden Fähen unabhängig 

 von der Größe des Einfallswinkels. Aber letzterer kann nicht über einen 

 bestimmten Wert hinaus wachsen. Geht der Strahl aus dem schwächer 

 brechenden Mittel A ins stärker brechende Mittel B, z. B. aus Luft in 

 Wasser, so kann der EinfaUswinkel a nicht größer werden als 90", wobei 

 der Strahl streifend an der Wasserfläche hinläuft. Damit hat auch sein 

 Brechungswinkel ß den größtmöglichen Wert erreicht : es ist dann sin 90" = 1 

 nnd sin a/sin ß = 1/sin ß = n, mithin sin ß = 1/n. So ist z. B. für Luft in 

 Glas sin ß = 2/3 und sin 2/3 = 410 48' 35" der Grenzwinkel der Brechung. 

 In diesem Falle waltet also eine sehr einfache Beziehung zAdschen dem 

 Brechungswinkel und dem Brechungsexponenten des Stoffes ob, so daß der 

 letztere aus dem ersteren sich leicht berechnen läßt. 



Geht der Strahl in umgekehrter Richtung, d. h. aus dem Mittel B ins 

 Mittel A, so kann den vorhin gegebenen Ausführungen zufolge der Ein- 

 fallswinkel ß nicht größer werden als der Grenzwinkel der Brechung im 

 ersten Falle, also z.B. aus Wasser in Luft nicht größer als 4P48'3ry', 

 weil dann der Winkel des gebrochenen Strahls den höchsten erreich- 

 baren Wert von 90" hat, der letztere also streifend an der Wasser- 

 fläche hinläuft. Läßt man den Strahl unter einem noch größeren Winkel 

 als 41" 48' 35" auf die Grenzfläche von B und A auffallen, so dringt er 

 überhaupt nicht mehr ins Büttel A ein, sondern wird am Wasserspiegel 

 vollständig zurückgeworfen; es findet ..totale Reflexion" statt. Der Ein- 

 fallswinkel, bei dem diese einsetzt, heißt der ..Grenzwinkel der totalen Re- 

 flexion"; er ist dem „Grenzwinkel der Brechung" beim umgekehrten Gang 

 des Lichtstrahls gleich, womit auch dieselbe einfache Beziehung zum Bre- 

 chungsexponenten hergestellt ist. 



In den bisherigen Ausführungen ist vorausgesetzt, daß das eine bre- 

 chende Mittel Lirft sei. Bei den im Nachfolgenden beschriebenen Appa- 

 raten wird der Brechungsexponent in der Weise bestimmt, daß man das 

 Brechungsverhältnis zwischen der zu untersuchenden Flüssigkeit und Glas 

 ermittelt. Dadurch gestaltet sich die Berechnung des Brechungskoeffizienteu 

 etwas anders. Ist der Brechungskoeffizient des schwächer brechenden 

 Mittels gegen Luft = n, derjenige des stärker brechenden Mittels gegen 



