Optische Untersuchungsmethodeu. 597 



Halbschattenpolarimeter nach Jdlett und nach Comu. In den 

 älteren Apparaten von J. H. Jcllett {1S60) und A. Comu {1^10 ) geschieht 

 dies durch eine besondere Form des polarisierenden jN'icoZschen Prismas. 

 Man schneidet es erst der Länge nach in geeigneter Weise entzwei und 

 setzt die beiden Halbnicols unter einem kleinen Winkel, indem man z. B. 

 beim einen die Schnittfläche etwas abschleift, ^^^eder zusammen. Die damit 

 ausgestatteten Halbschattenapparate sind für einfaches und zusammen- 

 gesetztes Licht brauchbar, haben aber den Nachteil, daß der Halbschatten- 

 Avinkel nicht verändert werden kann. 



Halbschattenpolarimeter nach Laurent. In dem Polarimeter 

 nach Leon Laurent (1877) werden die beiden gegeneinander schwingen- 

 den Strahlen dadurch hervorgebracht, daß die eine Hälfte des vom Po- 

 larisator kommenden Lichtes ihre Schwingungsrichtung beibehält, die 

 andere vermittelst einer Bergkristallplatte um einen kleinen Winkel z 

 gedreht wird. Dazu dient die Laurenfsche Platte, eine Glasscheibe, deren 

 rechte oder hnke Hälfte, z. B. Hälfte 1 der Fig. 545 — 5-47, durch eine dünne, 

 viereckige, parallel zur kristallographischen Hauptachse (optischen Achse) 

 gescWiffene Quarzplatte bedeckt ist. Auf sie fällt das vom Polarisator 

 kommende Licht senkrecht auf. Die Schwingungen des letzteren werden 

 nur dann ungeändert von der Quarzplatte durchgelassen, wenn sie senk- 

 recht oder parallel zur optischen Achse, d. h. der Trennungshnie von Quarz 

 und Glas erfolgen, wenn also die Schwingungsebene des Polarisators senk- 

 recht oder parallel zu dieser Trennungshnie steht. Ist die Schwingungs- 

 ebene des Polarisators gegen sie um einen Winkel geneigt, z. B. in der 

 Richtung or der Fig. 545, so tritt in der Quarzplatte eine Zerlegung des 

 ankommenden Strahls in eine senkrecht und eine paraUel der Achse ( Tren- 

 nungshnie) schwingende Komponente ein, welche beide sich im Quarz mit 

 verschiedener Geschwindigkeit fortpflanzen. Die Folge davon muß sein, 

 daß beide Komponenten beim Austritt aus der Platte eine Phasendifferenz 

 aufweisen, welche von der Dicke der Platte und der Wellenlänge des ein- 

 fallenden Lichts. 1) abhängt. Die Dicke ist nun so gewählt, daß die Phasen- 

 differenz eine halbe Wellenlänge bei Natriumhcht 2) beträgt. Die Resul- 

 tierende aus den beiden Schwingungen muß mithin beim Austritt aus der 

 Platte eine andere Richtung haben, wie beim Eintritt ; sie bildet unter den 

 gewählten Bedingungen mit der Trennungslinie denselben Winkel wie die 

 Schwingungsebene des ankommenden Strahls, nur daß dieser Winkel auf der 

 anderen Seite der Trennungslinie liegt. Es ergibt sich so das in der oberen 

 Fig. 545 dargesteUte Bild, worin etwa ol den durch die Quarzplatte, die 

 auf Hälfte 1 hegend gedacht wurde, gedrehten Strahl, or den durch die 

 Glashälfte 2 unverändert hindurchgegangenen Strahl darsteUt. Das Gesichts- 

 feld besteht mithin aus zwei Teilen, in denen die Schwingungsrichtungen 



M Nur in dem einen Fall, daß die Phasenverschiebung eine halbe Wellenlänge 

 oder ein ungerades Vielfache davon beträgt, ist der austretende Strahl geradlinig 

 polarisiert. 



*) Aus diesem Grunde ist das Polarimeter nur für Natriumlicht zu verwenden. 



