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(^Uiar/dioko <'rsi'lu'int das eine Paar in üleieher blauer, das andere Paar 

 in «rloieher irelher Farbe. 



Beim (iebraiu'h de.s Instrunn-ntes bringt man erst, ohne die /vlindei- 

 zu füllen, das A'ico/sche Prisma in die eben besprochene La<2:e, so dali 

 die Färbunp: der diametral lieiienüberliej^enden Flächen gleich wird. 

 Fidlt man nun die beiden Zylinder des Instrumentes mit den beiden ver- 

 schieden stark jietarbten Lösuuiien. der zu untersuchenden Lösunii und 

 der \eruleichslösuni>:. so ändert sich infolt>e der verschieden starken Ab- 

 sorption des Lichtes nicht nur die Uelliiikeit , sondern auch die Färbung- 

 der kreuzweis stehenden Felder in verschiedener Weise. Diese Färbungen 

 sind ganz andere, wie diejenigen der zu untersuchenden Lösung. Denn sie 

 hängen ab von dem Absorptionsspektrum, d. h. der Farbe der Strahlen, die 

 von der Flüssigkeit hindurchgelassen werden: diese erfahren weiter in der 

 (,)uarzplatte eine Drehung und werden vom .Vk-oZschen Prisma je nach 

 ihrer 8chwingungsi'ichtung teilweise durchgelassen, teilweise ausgelöscht. 



Läßt man jetzt die dunkler gefärbte Lösung ablaufen, so tritt, wenn die 



rechts gedrehten Bündels ßr ein gleichfarhiger, ebensoweit von diesem Lote nach links 

 gedrehter Strahl ß, des Bündels ß. Die vier Quadranten werden also von den Strahlen 

 a,, ß„ a,. ßi durchsetzt, und zwar die beiden Felder, welche der rechtsdrehenden Seite 

 der Quarzplatte entsprechen, von den Strahlen a, und ß„ die beiden, welche der links - 

 drehenden Hälfte der Quarzplatte entsprechen, von den Strahlen 2, und ß,. Da ferner 

 sowohl die von a^ und a„ als die von ß, und ß, durchsetzten Felder zusammenstoßen 

 müssen, so folgt daraus, daß a, und ßr und andrerseits a, und ß, durch einander dia- 

 metral gegenüberliegende Felder hindurchgehen, wie dies Fig. 579 andeutet. 



Betrachtet man nun diese Felder durch ein analysierendes >\7co/sches Prisma, 

 so werden sie im allgemeinen verschieden gefärbt erscheinen, weil die Schwingungs- 

 richtungen der sie durchsetzenden, einander entsprechenden Strahlen mit der im Nicol 

 festgelegten Schwingungsebene verschiedene Winkel einschließen, mithin in ihnen je- 

 weils verschiedene Strahlen ausgelöscht werden und die übrig bleibenden sich zu einer 

 anderen Mischfarbe vereinigen. Sollen nun der oben gestellten Forderung gemäß zwei 

 kreuzweise gegenüberliegende Felder gleichgefärbt erscheinen, so muß die im Nicol- 

 schen Prisma festgelegte Schwingungsebene gleiche Winkel mit den Schwingungs- 

 richtungen in den entsprechenden Feldern bilden. Um nun die Winkel , welche die 

 Schwingungsrichtungen der vier Strahlen a,, ß„ a^, ß, in den vier Quadranten ein- 

 schließen, leichter zu erkennen, trage man die Strahlen als Gerade durch ein. Man 

 lege (Fig. 580) durch Ozwei Linien, welche symmetrisch und unter gleichen Winkeln gegen 

 AB geneigt sind und die Schwingungsrichtungen von a,. und a, für eine bestimmte 

 Farbe des Bündels a vorstellen ; ferner lege man zwei Gerade durch 0, welche sym- 

 metrisch zu CD und gegen diese unter den gleichen Winkeln geneigt sind, wie die 

 voiigen gegen AB und die Schwingungsrichtungen ß,. und ß, für gleichfarbige Strahlen 

 des Bündels ß versinnlichen. Dann sieht man unmittelbar, daß die im Nicohchen Prisma 

 festgelegte Schwingungsebene XX gleiche Winkel mit den Strahlen a^ und ß, einerseits, 

 und a, und X andrerseits einschließt, wenn sie die Winkel AOC oder BiX' halbiert, 

 also um Ab" gegen AB und CD geneigt ist. Dasselbe gilt für alle anderen Strahlen. 

 Dreht man also die im X/ro/schen Prisma festgelegte Schwingungsebene in diese Rich- 

 tung, so müssen tatsächlich zwei einander diametral gegenüberliegende Felder unter 

 sich gleichgefärbt erscheinen, weil in diesem Falle gleiche Strahlen in beiden zur Aus- 

 loschuug kommen. Die Färbung von a, und ß, ist dabei eine andere als diejenige 

 von a, und ß„ weil hier der Winkel der Strahlen mit der im .V/co/schen Prisma festen 

 Schwingungsebene ein anderer ist. 



