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stattfinden, dass jede Wabe oder Schaumblase der Oberflächenschicht, wenn auch nur mit 

 sehr schwacher Krümmung, über die allgemeine Kugeloberfläche vorspringt. Thatsächlich 

 beobachten konnte ich dieses Vorspringen der Waben der Alveolarschicht bei feinsten 

 Schäumen nie vollkommen deutlich, obgleich es vielfach so schien; dagegen tritt es bei 

 gröberen ganz klar hervor (s. die Photogr. III). — Auf die Ansatzstelle einer zur Oberfläche 

 tretenden Lamelle wirken die Tensionen a und b der beiden anstossenden gekrümmten 



Aussenlamellen {s. neben die Hg. 3) und halten der 

 Tension c der ersterwähnten Lamelle das Gleichge- 

 "^-- --'^ wicht. Wird nun diese äusserste Schaumschicht von 



gleichgrossen Waben gebildet, so ist leicht einzu- 

 sehen, dass die zu der Oberfläche tretenden Lamellen 

 der äussersten Lage sämmtlich senkrecht zu derselben 

 orientirt sein müssen, damit das Gleichgewicht her- 

 gestellt wird. Da nämlich die drei in einer Kante der Oberfläche zusammenstossenden La- 

 mellen, respect. ihre Tangentialebenen in der Zusammenstossungskante Winkel von je 120" 

 bilden müssen, die beiden äusseren Lamellen jedoch annähernd in die allgemeine Kugel- 

 oberfläche fallen, so muss die von innen herantretende Lamelle, um mit diesen beiden 

 gleiche Winkel zu bilden, radiär zur Kugeloberfläche gerichtet sein. 



Eine Frage bedarf noch der Besprechung, bevor Weiteres zu erörtern ist. Es wurde 

 bemerkt, dass die Oelseifenschaumtropfen sich wie eine gewöhnliche Flüssigkeit verhalten, 

 insofern sie bei Ausschluss anderer Einwirkungen Kugelgestalt annehmen. Da man ge- 

 wöhnt ist . makro.skopische Schäume in sehr mannigfaltigen Formen zu sehen , so wird 

 dieser Punkt noch einiger Erläuterungen bedürfen. Die Kugelgestalt der Flüssigkeits- 

 tropfen lässt sich auffassen als eine Folge des durch die Oberflächenspannung hervor- 

 gerufenen kapillaren Drucks, welcher bekanntlich stets gegen das Krümmungscentrum der 

 Oberfläche gerichtet und dem Krümmungshalbmesser umgekehrt proportional ist. Eine 

 frei schwebende Flüssigkeitsmasse wird daher nur dann in einen Gleichgewichtszustand 

 gelangen, wenn die Oberflächenkrümmung überall gleich ist. was in stabiler Weise nur in 

 der Kugelgestalt realisirt ist. Betrachten wir unsere mikroskopisch feinen und sehr gleich- 

 massigen Schäume, so lässt sich deren Oberfläche, obgleich dies nicht scharf erkennbar 

 ist, nicht als eine reguläre Kugelfläche auffassen, sondern wir müssen, wie ich schon 

 hervorhob, sicher annehmen, dass jede der oberflächlichen Waben schwach conve.x vor- 

 .springt. Dennoch muss in der gesammten Oberfläche , wenn Gleichgewicht bestehen 

 soll, überall der kapillare Druck gleich sein. Verschieden starke oder verschiedensinnige 

 Krümmung der Oberfläche muss zweifellos auf den kapillaren Druck einen Einfluss üben, 

 wenn auch nicht direct, wie an der Oberfläche einer homogenen Flüssigkeit, sondern 

 durch Veränderung der Krümmungen der einzelnen Componenten, d. h. der conve.xen 

 Kuppen der oberflächlichen Waben. Eine genauere Ueberlegung zeigt, dass, je gekrümm- 

 ter die allgemeine Oberfläche ist , um so stärker auch die convexe Krümmung der Ein- 

 zelkuppen werden muss und umgekehrt. Da nun aber der gesammte Oberflächendruck 



