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die Summe der Druckwirkungen der einzelnen Kuppen darstellt und deren Druck nach 

 innen um so grösser wird, je convexer sie werden, so folgt, dass sich ein solcher Schaum 

 im Allgemeinen ebenso verhält wie eine gewöhnliche Flüssigkeit, deren Druck mit Krüm- 

 mung ihrer Oberfläche wächst und sich vermindert. Ist dies aber der Fall, dann muss 

 ein solcher Schaum auch die Kugelgestalt als Gleichgcwichtsform annehmen und nur unter 

 dem Einfluss besonderer äusserer oder innerer Kräfte andere Gestalten darbieten '. 



Die Flüssigkeit der beschriebenen Schäume erfordert natürlich, dass auch die soge- 

 nannte Alveolarschicht flüssig ist. Obgleich die Deutlichkeit und Schärfe, womit sich 

 dieselbe an gelungenen Tropfen darstellt, wohl die Vermuthung, erwecken könnte, dass 

 man es mit einer hautartigen festen Bedeckung zu thun habe, so zeigt die genauere Un- 

 tersuchung doch ihre völlige Flüssigkeit. Es ist recht überraschend zu sehen, wie sol- 

 che Tropfen sammt ihrem Saum leicht fliessen und letzterer sich dabei trotz seiner Flüs- 

 sigkeit dauernd erhält. Gerade dieses beweist wieder, dass er seine Entstehung physika- 

 lischen Gesetzmässigkeiten verdankt, welche auch während des Fliessens fortdauern. 



Ohne weiteres ist verständlich, dass dieselben Bedingungen, welche an der Ober- 

 fläche der Schäume eine Alveolarschicht hervorrufen, auch in ihrem Innern um jede 



I. 



I Man kann das oben Bemerkte auf folgende Weise näher darlegen. Wenn die Oberfläche des Schaums 

 eben ist, so werden die radiär gerichteten Lamellen der äussersten Schaumschicht senkrecht zu der äusseren 

 Oberfläche und daher parallel zu einander sein. Unter diesen Umständen werden die Duichschnittslinien ac 

 und bc^ welche die beiden Tangentialebenen an die Ansatzstellen [a und b] 

 der beiden benachbarten Radiärlamellen mit der Ebene des Papiers erzeugen, 

 an ihrem Durchschnittspunkt c einen Winkel von 120" bilden, wie aus dem 

 Dreieck al'c sich sofort ergiebt. Ist die Oberfläche jedoch gekrümmt, so wer- 

 den die benachbarten Radiärlamellen nicht mehr parallel sein , sondern einen 

 Winkel ß mit einander bilden (s. II). Dann ergiebt sich aus dem Viereck 

 acbd, dass der Winkel, welchen die beiden Tangentialebenen bei c bil- 

 den, = 120" — ß wird. Umgekehrt ergiebt sich auf dieselbe Weise, dass 

 bei concaver Krümmung der Gesammtoberfläche dieser Winkel der Tangen- 

 tialebenen = 120" -|- ß werden muss. Da nun der Breitedurchmesser der 

 Waben ab bei verschiedener Krümmung der Oberfläche offenbar immer an- 

 nähernd gleich bleibt (jedenfalls aber sich nicht vergrössert, sondern eher 

 kleiner wird) , so wird bei Abnahme des Winkels c der Halbmesser des in 

 ihn beschriebenen Kreissegmentes kleiner werden müssen, also die Krüm- 

 mung stärker und umgekehrt. Dass , wie eben hervorgehoben wurde , bei 

 stärkerer Krümmung der Oberfläche der Breitedurchmesser der Waben kleiner 

 werden muss, jedenfalls aber nicht grösser, ergiebt auch folgende Ueber- 

 legnng. Da bekanntlich die Kugel derjenige Körper ist, welcher bei gleichem 

 Volnm die kleinste Oberfläche besitzt, so wird eine von ebenen Flächen 

 begrenzt gedachte Schaumpartie bei dem Uebergang in die Kugelgestalt 

 stetig ihre Oberfläche verkleinem, woraus folgt, dass bei dieser Umgestaltxing ^ 



kein Bestreben zur Verbreiterang der Waben der Alveolarschicht besteht, 



vielmehr diese umgekehrt etwas schmäler werden müssen. Dieselbe Betrachtung gilt jedoch auch bei der kug- 

 ligen Abrundung einer Sch.iumpartie, deren Oberfläche eine Fläche von verschiedengradiger Krümmung darstellt. 



In Hinsicht auf die hier erörterte Frage ist noch von besonderem Interesse, dass Budde Zeitschr. für 

 physik. Chemie Bd. 7, 1S91, p. 586) neuerdings zeigte, dass auch feine Emulsionen von Chloroformtröpfchen, 

 wie sie bei Einwirkung von Soda auf Chlorallösung entstehen, gegen die übrige Flüssigkeit eine bestimmte 

 Tension zeigen und daher mit der Gefässwand einen constanten Randwinkel bilden. 



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