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Schäume ergiebt, dass diese Flüssigkeit eine wässrige Lösung von K-iCO-i und Kaliseife 

 sein muss, die sich bei der Einwirkung der Pottasche auf die freien Fettsäuren des Oels, 

 respect. auch auf die Glyceride selbst, bildete. Wurden die Schaumtropfen in Glycerin 

 aufgehellt, so enthalten die Waben nun eine seifen- und KiC0^-\i2\!(\^'e. Glycerinlösung. 



Die Strömungserscheinungen der Tropfen erfolgen nun im Allgemeinen in der Art 

 sogenannter Ausbreitungsströme (Quincke 1888, Emulsionsbewegungen Berthold 1886, 

 Contactbewegungen Lehmann 1888), wie sie regelmässig da entstehen, wo die Ober- 

 flächenspannung einer Flüssigkeit [a] , die sich in Luft oder einer zweiten Flüssigkeit {d) 

 befindet, lokal vermindert wird, indem eine Stelle der Oberfläche von a in Berührung mit 

 einer dritten Flüssigkeit (c) gebracht wird, mit welcher a geringere Oberflächenspannung 

 besitzt, wie mit /'. Dieser Fall tritt also z. B. ein, wenn wir an einen Oeltropfen , der 

 unter dem Deckglas in Wasser aufgestellt ist, einseitig eine schwache Seifenlösung heran- 

 treten lassen. 



Man führt diesen Versuch am besten in der Weise aus, dass man dem Oeltropfen 

 Kienruss beimischt und die zutretende Seifenlösung mit Tusche versetzt, respect. auch mit 

 einer Anilinfarbe stark färbt. Dann ergiebt sich, dass am Tropfenrand, schon kurz be- 

 vor ihn die Seifenlösung berührt, eine energische Ausbreitungsströmung auftritt, die 

 in einem axialen Zustrom aus dem Inneren des Oeltropfens besteht, der. an die Ober- 

 fläche gelangt, nach beiden Seiten abfliesst. In ihrem Verlauf nach hinten, also gegen 

 den der Berührungsstelle der Seifenlösung mit dem Rand des Oeltropfens diametral ge- 

 genüberliegenden Punkt des Randes, werden die beiden Abströme immer langsamer. 

 Schliesslich treffen sie an dem hinteren Pole des Tropfens zusammen, um sich allmäh- 

 lich wieder nach vorn zu wenden und in den axialen Zustrom überzugehen. Genauer 



betrachtet, ergeben sich die Strömungs\'erhältnisse et\va 



Fig. 9. 

 so , wie sie die nebenstehende Figur 9 zeigt , auf wel- 

 cher die Geschwindigkeit der lokalen Strombahnen durch 

 die Länge der Pfeile ungefähr angedeutet wurde. Wie 

 diese Figur lehrt, findet sich am Hinterende des 

 Tropfens eine in fast völliger Ruhe befindliche Partie .r 

 von etwa dreieckiger Gestalt, mit nach dem sogenannten 

 Ausbreitungscentrum des vorderen Randes gewendeter 

 Spitze. Die Ausdehnung dieser ruhenden hinteren Partie 

 hängt von der Intensität der Strömung ab; je stärker 



die beiderseits nach hinten eilenden Ströme sind , um so weiter reichen sie gegen den 

 hinteren Pol, um so beschränkter ist dalier die ruhende Region .r; intensive Ströme 

 reichen schliesslich bis an den hintern Pol selbst und stossen hier zusammen. Dann bildet 

 sich durch die Gegenwirkung der aufeinander stossenden Ströme nur ein schmaler axialer, 

 relativ ruhender Streif, der sich nach \-orn durch die ganze Axe des Tropfens bis zu dem 

 Ausbreitungscentrum fortsetzt. Derselbe Mittelstreif >«, siehe die Figur) kommt jedoch 

 auch in dem Falle zur Ausbildung, wenn sich hinten eine ansehnlichere ruhende Partie 



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