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findet, und er ist dann eine directe Fortsetzuntj ihrer nach vorn gewendeten Zuspitzung. 

 Die erwähnten Verhältnisse werden durch Zusatz von feinem Kienruss zum Oel viel 

 deutlicher; dabei zeigt sich ferner das Eigenthümliche, dass die Kienrusspartikelchen, 

 welche ursprünglich gleichmässig durch das Oel vertheilt waren, allmählich gänzlich aus der 

 hinteren ruhenden Partie verschwinden , weshalb diese durchsichtig und klar wird ; ebenso 

 ist auch die als Rlittelstreif vi bezeichnete Fortsetzung der Partie x ganz frei von Kien- 

 russ. Zuweilen bildet sich eine stärkere Ansammlung des Russes auf der Grenze gegen 

 die ruhende Partie .r, so dass hier zwei dunkle Anhäufungen entstehen. 



Gleichzeitig mit diesen Strömungsvorgängen zeigt jedoch der Tropfen auch Vorwärts- 

 bewegung, wenn der Versuch ordentlich verläuft. Der Tropfen schreitet rascher oder 

 langsamer in der Richtung gegen die zutretende Seifenlösung fort und kriecht auf diese 

 Weise häufig weit hinweg. Gewöhnlich tritt diese fortschreitende Bewegung sofort bei 

 Berührung der Seifenlösung mit dem Tropfenrand auf, dann buchtet sich dieser so- 

 gleich bei Beginn des Ausbreitungsstroms gegen die Seife stark und plötzlich vor; bei an- 

 dauerndem Fortschreiten nimmt der Tropfen in der Regel allmählich eine ovale Gestalt 



an, mit etwas zugespitztem, d. h. stärker gekrümmtem 



Fior in 



Vorder- und etwas breiterem Hinterrande. 



Gleichzeitig mit den im Tropfen stattfindenden 

 Strömungen verlaufen natürlich auch solche im um- 

 gebenden Wasser , welche bei Zusatz von Tusche zur 

 Seifenlösung am deutlichsten zu beobachten sind. Man 

 bemerkt dann , dass die Seifenlösung von der Berüh- 

 rungsstelle mit dem Oeltropfen auf dessen Oberfläche 

 nach hinten fliesst , soweit als sich die Strömung im 

 Oeltropfen erstreckt. Von hier aus biegt die Strö- 

 mung nach aussen um , so dass sich allmählich jeder- 

 seits ein Rückstrom im umgebenden Wasser bildet, 

 ähnlich wie im Oeltropfen (s. Fig. 9). Der Ort die- 

 ses Rück.stroms wird durch eine dunkle Anhäufung 

 von Tusche ausgezeichnet. Allmählich erstreckt sich diese dunkle Bogenlinie der Tusche 

 wieder bis zu der zutretenden Seifenlösung zurück (s. Fig. 10). 



Die physikalische Erklärung der geschilderten Ausbreitungsströme, welche schon 

 früher Quincke und Andere unter et\vas veränderten Bedingungen studirten, ist nach 

 Quincke's Auffassung (1888) etwa folgende. Da die Oberflächenspannung auf der Grenze 

 zwischen Olivenöl und Seifenlösung kleiner ist als die auf der Grenze von Olivenöl und 

 Wasser, so muss bei einseitiger Berührung mit Seifenlösung der Gleichgewichtszustand 

 der Tension in der Oberfläche des Oeltropfens aufgehoben werden. Wenn wir uns die 

 Tension so vorstellen, als wenn die Oberfläche von einer elastischen gespannten Membran 

 gebildet würde, so muss diejenige Partie der Oberfläche des Tropfens, welche mit Was- 

 ser in Berührung ist. gewissermaassen zusammenschnurren, da ihre Tension eine grössere 



