189 



Widerstandes bin ich sehr skeptisch, da ich offen gestanden nicht einmal recht verstehe, 

 was sich Berthold eigentlich darunter vorstellt. Um die einfache Rotationsströmung auf 

 Grund der Berthold'schen Hypothese, die ich, wie gesagt, auch nach allen in dieser 

 Schrift niedergelegten eigenen Erfahrungen für die einzig richtige halte, zu erklären, ist 

 eben nothwendig zu zeigen, warum, wo und wie ein solch' kräftiger einziger Strom ent- 

 steht, der, wie wir uns schon an den Strömungen der Schaumtropfen überzeugten, recht 

 wohl schwache locale Ströme unterdrücken kann, indem er die Ursache ihrer Entstehung 

 allmählich aufhebt, und ferner , wie es namentlich dazu kommt , dass dieser Strom nur 

 einseitig zur Entwicklung gelangt. Denn , wie wir früher sahen , strahlt jeder Ausbrei- 

 tungsstrom allseitig von dem Ort seiner Entstehung aus. Ob es möglich ist, für die Ein- 

 seitigkeit des Rotationsstroms eine Erklärung zu finden, soll später untersucht werden. 

 Uebrigens hat Bert hold wohl erkannt, dass der schwächste Punkt seiner Erklärung der 

 Circulationsströmung darin besteht, dass auch bei dieser eigentliche Ausbreitungscentren, 

 wie sie die Hypothese voraussetzt, kaum mit Sicherheit zu beobachten sind (p. 123); er 

 sucht die Ursache hierfür in der Dünne des Plasmabeleges der Wand, doch glaube ich 

 schwerlich, dass die Sache damit aufgeklärt ist. 



Eigenthümlicher Weise ist nun Berthold der Ansicht, dass die Bewegungen und 

 Strömungen der Amöben und Plasmodien nicht auf denselben Ursachen beruhten, 

 welche die Strömungen des Plasmas der Pflanzenzellen bewirkten, wenn auch im Princip 

 ähnliche Kräfte im Spiel seien. Nicht Ausbreitungsströme, welche auf localer Herabsetzung 

 der Oberflächenspannung beruhten und in deren Gefolge auftretende Vorwärtsbewegungen, 

 wie sie unsere Oel- und Oelschaumtropfen unter geeigneten Bedingungen zeigen, bildeten 

 die Ursache der Amöbenbewegung, sondern das Amöbenplasma verhalte sich etwa so wie 

 eine Flüssigkeit, die sich auf einem festen Körper ausbreitet. Um daher Berthold's 

 Ansicht über diese Vorgänge verstehen zu können, ist es nöthig, dass wir die Bedingungen 

 der Ausbreitung von Flüssigkeiten auf festen Körpern ein wenig ins Auge fassen. 

 Quincke, auf dessen Ansichten Berthold sich stützt, hat- 1877 theoretisch den Satz zu 

 begründen versucht, dass die Ausbreitung von Flüssigkeiten auf festen Körpern von den- 

 selben Bedingungen beherrscht werde , welche auch die Ausbreitung einer Flüssigkeit an 

 der Oberfläche einer anderen , respect. auf der Grenzfläche zweier anderer bestimmten. 

 Er hält es für zulässig, anzunehmen, dass auch an der Grenze zwischen einer Flüssigkeit 

 und einem festen Körper, ja auch an der Oberfläche eines festen Körpers selbst eine 

 Oberflächenspannung bestehe und dass das Verhältniss der Grösse der drei Oberflächen- 

 spannungen, d. h. derjenigen der Oberfläche der auf den festen Körper gebrachten Flüssig- 

 keit (ot,), der auf der Grenzfläche dieser Flüssigkeit gegen den festen Körper («,2) und der 

 des festen Körpers (a,) die Ausbreitung der Flüssigkeit (2) bestimme, nämlich dass diese 

 sich immer dann ausbreite, wenn a, — a,2^a2 ist. Handelt es sich nicht, wie im obigen 

 Falle vorausgesetzt wurde, um die an Luft grenzende Oberfläche eines festen Körpers (i), 

 sondern wird diese von einer Flüssigkeit (3; bedeckt, so dass die Flüssigkeit (2) auf die 

 Grenzfläche des festen Körpers (i) mit der Flüssigkeit (3: gebracht wird, so erfolgt ihre 



