Theorie der Intusfusception und Appofition. 



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älteren, fpäteren Stadium von 

 Neuem auffuchen, fo fand er in 

 einem Falle: ein fcharf begrenz- 

 tes inneres Volum verhielt fich 

 zu dem äußeren wie 1:63, im 

 zweiten Wachsthumsfladium wie 

 1:2, im dritten Stadium des 

 ausgewachfenen Zuftandes wie 

 4:1. Man vergleiche die Ueber- 

 gänge in den Wachsthumsphafen 

 des in Fig. 120 dargeftellten zu- 

 fammengefetzten Kornes. Er 

 fand den Wachsthumsgang in 

 einem halb zufammengefetzten 

 Korn von Kugelgeftalt, Fig. 120 

 oben, in welchem die beiden Kerne 

 nahezu in der Aequatorialebene 



Fig. 122. A Stärke aus der Smilaxwurzel. 

 ColchicumknoUe. 



B Stärke aus der 



Radialkräfte umgekehrt wie die Radien, hieraus aber kann die Spannung für alle confe- 

 cutiven Schalen leicht beftimmt werden. 



Jetzt foll nachgewiefen werden, daß im Innern des Korns diefe Spannung am 

 leichteften eine Trennung der Schichten bewirkt, fo daß neue Maffe in die Hohlfchale, 

 deren Dicke (D Vi + ^/a — /) ift, eingelagert wird. 



Denken wir uns alle Bewegungen in den verfchiedenen Molecularfchalen gleich, 

 gleiche Größe und Entfernung der Molecule, und es folge nun ein Flächenwachsthum in 

 gleichem Verhältniß, fo find zwei Probleme zu löfen: 



erftens: das Verhältniß der Flächenkraft und Radialkraft, die fich gegenfeitig das 

 Gleichgewicht an der Kugelfchale halten; 



zweitens: wie groß ift die Spannung, welche zwei Kugelfchalen erleiden, 

 wenn fie eine gleiche Flächenausdehnung erfah- 

 ren, ohne fich trennen zu können? 



Erftes Problem. Ein Element der Flächen- 

 kräfte fei 0^, Fig. 123, deffen Stärke c« fei, hat alfo 

 die radiale Componente k = K sin B. Es ift aber 



ob = R sin B, hieraus sin B = 



in die obige Gleichung kommt k 



2 R 

 _ K op 

 ~ 2 R- 



dieß 



Jedes Element der Flächenkräfte fetzt fich 

 fomit in eine radial wirkende Kraft um, welche 



= — „. Da nun ein Punkt von vielen ande- 

 2 R 



ren afficirt ift, fo ift die Summe aller Radial- 



componenten : 



Fig. 123. 



