Molecularftructur der Membran und der feften Niederfchläge. 127 



nomene gefchritten wird, zunächft die Beobachtungen abgehandelt werden, 

 welche zum Verftändniß der Theorie unerläßlich lind. Ifotrope Körper, 

 d. h. folche, in welchen das Licht fich nach allen Richtungen mit gleicher 

 Gefchwindigkeit fortpflanzt, find : das gleichmäßig abgekühlte und erfiiarrte 

 Glas, alle Flüffigkeiten, alle Kryftalle des regulären Syftems. 



Anifotrope Körper find alle Kryftalle der übrigen Kryftallfyfteme, 

 alle organifi:hen Membranen, Zellgewebe, alle fphärifchen feften Nieder- 

 fchläge in der Pflanzenzelle, Aleuron, Amylum, die Inulinfphäroide u. a. m., 

 endlich alle künftlichen Membranen, welche unter dem EinfluflTe der Adhä- 

 fion oder unter Zug-, beziehentlich Druckkräften aus einem flüfllgen Colloid 

 erftarren. Solche Membranen können hergeftellt werden aus Collodium, 

 Traganthfchleim, Gummi arabicum, aus Leim und Stärkekleifter, aus Kirfch- 

 gummi, Salepleim u. a. m. 



Alle diefe Körper reagiren im Polarifkop. Die optifchen Phänomene 

 find aber fo mannigfach, daß eine Analyfe derfelben am heften von den 

 einfachften Erfcheinungen am dünnen Kryftallplättchen ihren Ausgang nimmt. 

 Befchränken wir hierbei die Zahl der Beobachtungen auf das geringfte Maaß. 



feinen Körpers, des Aethers. Die Richtung, in welcher eine kugelige Welle in diefem 

 Körper fortfchreitet , ift der Strahl. Senkrecht zu diefer ftellen wir uns undulatorifche 

 Bewegungen, der kleinften Aethertheilchen vor. 



Bei der Brechung des Lichts, von welcher Erfcheinung aus die Doppelbrechung 

 verftanden wird, haben wir die Beziehung zwifchen Ablenkung und Lichtgefchwindigkeit 

 feftzuftellen. Sei A A', Fig. 1 30, ein Theil einer kugeligen Welle (mit der Gefchwindigkeit 

 v), die auf das Medium M M auftrifft. In A wird zuerft eine Welle im Medium M M 

 erregt, die fich mit der beftimmten Gefchwindigkeit v' durch dasfelbe fortpflanzt. 



Da die Strecken, durch welche fich die Lichtbewegung fortfetzt, fich wie die Ge- 

 fchwindigkeit verhalten, fo wird fich der Weg im einen Mittel {A' B) zum Weg im an- 

 deren Mittel in derfelben Zeit verhalten, wie v : v', und es ift : 



Ar = A' B ^. 



AB aber ift der Sinus des Winkels ^, Ar der Sinus von cp', mithin 



sm cp' = st7i 'f — —; 



hieraus ergiebt fich: 



51« cp V 



sin tp' v' 



Da nun für die gegebenen Medien die Gefchwindigkeiten v und v' conftante find, fo muß 

 das Verhältniß der beiden Sinus auch conftant fein, unter welchem Winkel auch die an- 

 kommende W^elle das Medium trifft. 



Ift nun beim Uebergang aus dem einen Mittel in's andere die Quadratwurzel aus 



der Elafticität durch die Dichte \/— ^— für letzteres kleiner, wie für's erfte, fo nähert 



fich der gebrochene Strahl dem Einfallsloth, Fig. 131; ift dagegen /|/ -^ größer, fo 

 entfernt er fich. 



