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III. Wachsthumserfcheinungen der Membran. 



wir nun mit diefem Plättchen jene beiden Rotationen aus, während AB C D, 

 das rothe Plättchen, in diagonaler Stellung feltliegt, fo erhalten wir zwei 

 Ringe. Im inneren fteht die Diagonale der ftumpfen, a, im äußeren Ring 

 fteht die Diagonale der fpitzen Ecken im Leitftrahl, ß, Fig. 140. 



DritterVerfuch. 

 Wir legen nun auf dasielbe Plättchen A B C D, Fig. 140, einen 

 Glasring, welchen wir von einer 3 — 4 mm dicken Glasröhre abgefpalten 



Fig. 140. AB CD ift ein Gypsplattchcn von Kotli 1. G ilt die Kichtung der größten, g die Richtung der kleinften Elafti- 

 cität. Im inneren Farbenring rotirt ein Gypsplättchen Bläulichvveiß erfter Ordnung a oder ein in Richtung der Pfeile com- 

 primirtes Glaswürfelchen h. Im äußeren Farbenring rotirt ein gleiches Gypsplättchen ß oder ein Glaswiirfelchen, welches 

 in Richtung der Pfeile a comprimirt ift. i, 2, }, 4 die Lage der Elafticitätsellipfen im feftliegenden Gypsplättchen zu den- 

 jenigen des rotirenden. Im äußeren Ring hiibcn diefe die umgekehrte Lage, in allen diefen Quadranten aber fchneiden fich 

 die ungleichnamigen Elafticitätsaxen unter rechtem Winkel oder fie fallen zufammen, i, } innen, 2, 4 außen. In den mit /, 

 //, ///, IF bezeichneten Stellen fchneiden (ich die Elafticitätsellipfen unter Winkeln von 45". 



die der außerordentlichen (BioT 1814). Der Brechungsexponent der außerordentlichen 

 ift größer als der der ordentlichen Strahlen. A A id die optilche Axe, das innere Ellip- 

 foid ift das Ellipfoid der Dichte. Das Ellipfoid der Elafticität liegt umgekehrt, die große 

 Axe fenkrecht zn AA. 



Die Lichtbewegung fteht nun, wie nachweislich, in enger Beziehung zur Elafticität. 



Denken wir uns einen claftifchen Stab von clliptifchcni Querfchnitt, fo werden zu- 



