Molecularftructur der Membran und der feften Niederfchläge. 



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141. 



haben. In demfelben erfcheinen die Additions- und Subtmctionsquadranten 

 genau fo vertheilt, wie unfere Figur 140 zeigt. Es geht daraus hervor, 

 daß der Glasring ähnHche Spannlcräfte befitzen muß, wie die Kr} fiialhnafle 

 des Gypfes felbfi;. Dieß beruht darin, daß in dem Glasringe Compref- 

 fions- und Expanfionskräfte herrfchen, welche nun zu unterfiichen find. 



4. Verhalten gepreßter Glasplatten. 



Wird mit Hilfe einer Schraubenklammer ein ifotropes Glaswürfelchen 



nächft zweierlei Schwingungen möglich fein, je nachdem der Stab parallel feinem großen 

 oder parallel feinem kleinen Durchniefler gezerrt wird. Ein folcher Anftoß bringt aber 

 zwei Wellen parallel dem großen und dem kleinen Durchmeffer zu Stande, wenn er in 

 einer Richtung zwifchen beiden Hauptdurchmeffern erfolgte. 



Für die Lichtbewegung wird daher der mit der Wellenfläche parallel gehende 

 Querfchnitt des Ellipfoi'ds maßgebend fein, 

 d. h. die einfallende Lichtwelle wird bei 

 den einaxigen Kryftallen nicht in zwei zer- 

 legt, wenn fie parallel der Hauptaxe geht, 

 denn der Q.uerfchnitt des Elafticitätsellip- 

 foids ift in beiden Fällen ein Kreis. (Fig. I 

 in 141 Elafticitätsellipfoid der optifch ein- 

 axig negativen, Fig. II Elafticitätsellipfoid 

 der optifch einaxig pofitiven. Die Ebene 

 /? Ä ift ein Kreis.) Fällt aber die Weile parallel einer anderen "Richtung in den Körper, fo 

 wird fie in zwei zerlegt; der Diametralfchnitt (Durchfchnitt durch das Ellipfoid parallel der 

 Oberfläche der einfallenden Welle) ift dann eine Ellipfe. Die Schwingungsebe/ien beider 

 Wellen ftehen zu einander fenkrecht, wie im Stabe. Die durch die Schwingung erregte 

 Elafticität ift proportional dem Q.uadrat von ot, Fig. 142, fie ift, wenn m eine Conftante: 



e — m ot^ — in ^^, p der Leitftrahl in der Ellipfe, ■ 

 und nach der Gleichung für die Ellipfe ift die erregte Elafticität 



E = m (ß2 COS^ ,^ + rt2 5/„2 5p). 



Fällt nun eine ebene Welle av av, Fig. 142, auf 

 das doppelbrechende Medium A A, deflen Elaftici- 

 tätsellipfoid in die Mafle conftruirt ift, fo kommt 

 der den Winkel 'f mit der Axe A A machende Dia- 

 metralfchnitt für unfere Welle zur Wirkung, weil 

 die Elafticität in der Richtung der Schwingungen 

 und nicht die Elafticität in der Richtung des Strahles 

 maßgebend ift. 



05 ift die Richtung kleinfter, ot die Richtung 

 größter Elafticität. 



Die beiden entftandenen Wellen haben ihre refp. 

 Schwingungsebene in os und ot, zwei Richtungen, 

 die zu einander fenkrecht in einer Ebene liegen, 

 welche um den Winkel 'b von der Axe abweicht. 



Die Fortpflanzungsgefchwindigkeit beider Wel- 



len ift aus c 



■t 



leicht zu finden. 



Fig. 142. 



