Molecularftructur der Membran und der feften Niederfchläge. 



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außerordentlich verftärkt wird, wenn man ein Gypsplättchen (Roth I) über 

 dem Polarifator einfchaltet. Stets findet fich dort im Glasring eine com- 

 primirte innere, eine expandirte äußere Schale. Es entftehen fomit die 

 Additions- und Subtractionsquadranten zu dem Roth I mit Gelb und Blau 

 mit wechfelnder Lage in den beiden Schalen. Durch Erwärmen wird die 

 Spannung vergrößert und es nimmt die Intenfität der Interferenzfarbe zu. 



A a iü die Fortpflanzungsgefchwindigkcit des Lichtes parallel der AxeAA Fig. 145, 

 ß2 ift der Elafticitiit in Richtung der Axe proportional. J ß ifl: allb die Gefchwindigkeit 

 fenkrecht zur Axe, fie ift dem reciproken Werth des Brechungsexponenten proportional ; be- 

 zeichnen wir fie mit s, (o wird 



d ^ \ z^ cos^ cp -f- «"'■^ ^iii'^ '^• 

 (ij und c find die Halbaxen des Ellipfoids, welches 

 die Wellenfläche darfteilt, und zwar ift 

 (u gleich der kleinen Halbaxe der Ellipfe T T, Fig. 144, 

 E gleich der großen Halbaxe O T. 

 Nennen wir x die Abftände der Punkte der liegenden 

 Ellipfe, TT, Fig. 144, von der kleinen Axe, v die von der 

 TT-A\e, fo befteht für die Lage eines Punktes die Glei- 

 chung -v - ^ y" 



+ 



(I). 



Ift br die 0/ parallele Tangente, die mit der Axe^y^ den <^ 90 

 fteht die Gleichung für die Punkte der Tangente: 



V = fang '{) . X -\- q (H). 

 Wird X = 0, fo wird y --= q; hieraus folgt 



q = oR. 

 i? ift gleich dem Abftand des Punktes , in welchem die Tangente die Axe der 

 aufrechten Ellipfe fchneidet. Für os, welches fenkrecht auf bR fteht, erhalten wir: 



— — = sin oKs, 

 R 



O s = q .cos 'f. 



Sind die Ordinaten des Berührungspunktes b.x'y', fo ift (analyt. Geometrie) 



itv^ X tu ^ 



y^-^^-^ + ^ (iii). 



Diefe Gleichung geht in (I) über, wenn x zu x' und y zu y' wird , wodurch ihre 

 Richtigkeit erwiefen ift. Wir können nun aus (I) und (II) die folgende Gleichung er- 

 halten: tu- x' u>2 , /- • "** 



— - — — i— = tarier to; g = , und iomit os = — — . cos -ii. 



-2 y » ' ' ' y' ' y' 



Wird der Abftand 05 durch den Winkel « und durch die Halbaxen a> und s aus- 

 gedrückt, fo erhalten wir aus den Werthen für v' und tang « : 



= -^ — ( tang'^ '-2 + ^r I oder — — = V e« iang^ 'z> -\- cu* 



E* tu* V s^ y y 



und endlich : „j2 , 



OS = — — cos '■£) = V'"'' Sifi"^ '-5 -1- «"* COS^ 'S. 



y 



Diefer Ausdruck ift dem für d gefundenen identifch. Hieraus folgt, daß die Wellen- 

 fläche, welche von einer in dem Erregungspunkt entftehenden Lichtbewegung ausgeht, 

 ein Rotationsellipfoid ift, welches um die Richtung oR, Fig. 144, als Axe befchrieben wird. 



