138 III. Wachsthumserfcheinungen der Membran. 



ähnliche Spannkräfte erregt werden, wie in den Membranen durch präexi- 

 ftirende, während der Evolution entftandene Molecularkräfte. In unferem 

 Glasring muß mit wachfender Temperatur, mit Vergrößerung der Mole- 

 cularabftände die Inteniität des Lichteffectes wachfen, weil die Spannung 

 zunimmt. 



Man kann diefe optifchen Phänomene noch deutUcher mit Hilfe des 

 Apparates Fig. 146 fludiren. Ziehen wir die Schrauben, welche den Glasring 

 Fig. 146 in eine Ellipfe verwandeln, an, fo fteigert fich im Polarifkop die 

 Interferenzfarbe. Jetzt ift aber im Großen und Ganzen die Dichte in der 

 Richtung der Pfeile a b größer, während die Ellipfe der Elafticität mit 

 ihrer großen Axe fenkrecht zu a b fleht, d. h. die Elafticitätsellipfe fällt, 

 da fie den reciproken Werth der Dichtigkeitsellipfe hat, mit der ElUpfe B 



Ift der von der Axe größter Elafticität halbirte Winkel der beiden Kreisflächen ein 

 fpitzer, fo ift derfelbe Winkel zwifchen den optifchen Axen ein ftumpfer; folche 

 Kryftalle heißen: 



Zweiaxig pofitive. 

 Ift der von der Axe größter Elafticität halbirte Winkel der beiden Kreisflächen ein 

 ftumpfer, fo ift derfelbe Winkel zwifchen den optifchen Axen ein fpitzer; folche Kryftalle 

 heißen : 



Zweiaxig negative. 



Sind durch Beobachtung die Winkel zwifchen den optifchen Axen gegeben, fo 



kann die Wellenfläche conftruirt werden. 



Sind in Fig. 147 die Axe größter ] t^, n- • •• . .■ ir ■ r \ ■ • 1 



... , , . n / Elafticität und die Kreislchnitte verzeichnet, 

 und c c die Axe kleinfterj 



und fchneidet man aus der Subftanz ein Prisma, deften Grenzflächen fenkrecht zur Ebene 

 der Zeichnung, alfo fenkrecht zur Ebene der optifchen Axen flehen, fo nimmt die bre- 

 chende Kante die Axe der mittleren Elafticität auf. Ein fenkrecht zur brechenden Kante 

 durch das Prisma gehender Strahl wird in zwei zerlegt , von welchen einer den gewöhn- 

 lichen Brechungsgefetzen folgt, defl"en Brechungscoeflicient = const ift. 



Ift consi = ß, fo wird die Gefchwindigkeit im Kryftall Vc gefunden (nach S. 126) 



v 

 ß = , wo V die Gefchwindigkeit des Lichts in Luft bedeutet. 



Vc ift aber = Ab und daraus h die mittlere Elafticität 



V c 



Schleifen wir ein zweites Prisma, deften Seiten der erften 

 Mittellinie parallel find, fo beftimmen wir den Brechungsexponenten 

 Y und daraus die kleinfte Axe c, wenn die brechende Kante diefes 

 Prisma's die Axe kleinfter Elafticität aufnimmt. 



In ähnlicher Weife wird a beftimmt, wenn in dem nach der 

 erften Mittellinie orientirten Prisma die große Elafticitätsaxe parallel 

 geht, mithin wenn a ß y die Brechungsexponenten, fo verhalten fich 



Fig. 147. . III 



a ■ ß ■ Y ■ 

 Zu diefen experimentellen Beftimmungen ift nur die Kenntniß der Ebene erforder- 

 lich, welche die optifchen Axen aufnimmt. 



