Molecularftructur der Membran und der feften Niederfchläge. 



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der Oberfeite umbiegt. Alle diefe Schnitte, beziehungsweife Streifen, 

 ericheinen im Polarifkop wie homogene, dünne Gypsplättchen. Sie er- 

 fcheinen auf dem Gypsplättchen Roth I additionell oder fubtractionell ge- 

 färbt, alfo gelb oder blau, und die bisher gefchilderte Methode läßt ledig- 

 Hch die eine Beftim- 

 mung zu: in welcher 

 Richtung liegt die Axe 

 der größten oder klein- 

 ften Elafticität im ge- 

 gebenen Streifen? 



Legen wir z. B. 

 die tangentialen Längs- 

 flreifen eines Gefäßes 

 oder einer Holzzelle in 

 das Polarifkop, fo fin- 

 den wir additionelle 

 Färbung, wenn die 

 Axe parallel mit g' g' 

 im Gypsplättchen Fi- 

 gur 154 fleht; daraus 

 und aus den Ringen 

 Fig. 154 folgt die Axe 

 größerer Elafticität. Sie 

 fteht im Querfchnitt 

 radial {t\>t^, im Längs- 

 fchnitt fteht die größere 

 tangential (t >> /). Wir erhalten fomit r^ f^ 1, damit aber ift die Lage 

 des EUipfoides beftimmt. 



Ein Cyhnder von Traganthgummi zeigt im Querfchnitt die große 



Gehen beide Bewegungen gleichzeitig über die Punktreihe, fo wird 



Y = y -\- y = rx! sin 2 k (-^ ^^ j + rj.sin 2 -.(-^ ^ j 



= sin 2 ir I — T- \ a -\- a cos 2 K 1- cos 2 tc I — T" ) ^'" ^ ^' ^~' 



F I G. I $4. Pinus, Ho)zzelle (Tüpfel) im polarifirten Licht. 



Beftimmen wir zwei Größen A und D, fo daß 



A cos 2 tt -^— ^=^ a -\- a cos 2 TZ -T- 



A sin 2 TZ — 



D 



a 5/« 2 TZ 



X ' 



fo wird Y = A sin 2 a ( -— -\- ~ [- ^- Y 



V ^ ' '• J 



Es refuhirt fomit aus beiden einzelnen Wellenbewegungen eine neue, deren Am- 



