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Questo dico per una fenditura tenuta un po' larga: la fenditura, 

 i raggi paralleli, la sorgente artificiale si discostano un poco dalle 

 condizioni di laivoro del Grimaldi; ma una sensibile larghezza della 

 fenditura riconduce a quelle condizioni sul punto essenziale, ed in 

 pari tempo evita la intrusione di manifestazioni non desiderate. 



L' effetto è però minimo, e — per non avventare giudizi alla 

 leggera — possiamo vedere quanto importi, numericamente, la diffe- 

 renza dello (( spostamento laterale » per due radiazioni estreme nel 

 visibile, ponendo 45* di incidenza (caso tecnicamente conveniente; 

 e che semplifica i calcoli in quanto seno e coseno divengono uguali), 

 e 1 centimetro di spessore, nel caso concreto di un Flint pesante 

 contenente molto Pb, e che abbia indice 1,69 (re), per A di circa 766 mil- 

 limicron, e indice 1,75 (n^) per A di circa 398, rispettivamente nel 

 rosso cupo, e nell'estremo violetto. 



Per la radiazione rossa: 



0,70711' 



d = 0,70711 — , / == = 0,38136 



|/ 1,69' — 0,70711' 



cioè nun. 3, 8136, per lastra di 1 cm. di spessore. Per la radiazione 

 violetta : 



di = mm. 3,9476, per lastra di 1 cm. di spessore. 



La differenza tra i due spostamenti è — pur in questo caso di 

 eccezionale dispersività del vetro — appena di mm. 0,134, poco più 

 di 1/30 dello spostamento globale, ciò che, per il caso semplificato 

 di cui sopra, si sarebbe anche potuto ricavare direttamente da 



0,5 0,5 



d^ — d 



E fin qui, quel che s' è detto e calcolato viene da cose assai 

 vecchie, sebbene generalmente mal precisate. Sarà forse un passo 

 avanti il dir chiaramente quanto poco significhino per il nostro scopo 

 questi (( spostamenti laterali » e le loro differenze (cioè le grandezze 

 dei segmenti EF, EFi e CD nella figura qui sotto, ove per maggiore 

 evidenza e per comodità di disegno la differenza tra gì' indici fu 

 talmente esagerata da portarli a circa 1,233 per il rosso ed 1,673 per 

 il violetto). Basta per questo considerare il caso estremo della luce 



