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corrente in linea retta secondo A B e in un dato istante vi immer- 

 giamo bruscamente un cristallo in direzione obliqua, la superficie G H 

 di questo cristallo verrà ad intersecare i punti marginali L ed I 

 simultaneamente e non successivamente; e co?ì dicasi anche per tutti 

 i punti compresi in linea retta tra L ed I, e si vedrà benissimo che in 

 tal caso si dovrà considerare come fronte la linea obliqua L I, venendo 

 meno così ogni necessità di rifrazione : le particelle della linea L I, 

 dopo un tempuscolo, verranno in N O (fig. 15). 



Non è universalmente vero che il fronte del raggio incidente, ossia 

 quella che deve intendersi come la sua parte anteriore, debba essere 

 la linea KI ortogonale ai lati; e non è vero che la particella K, a 

 differenza della I, non venga ostacolata nella sua corsa, perché avendo 

 davanti a sé tutte le particelle comprese fra K ed L sarà da queste 

 impedita e rallentata dallo stesso indugio che contemporaneamente 

 subiscono I ed L all' atto di penetrare nel vetro. Insomma F intoppo 

 che subisce la particella L appena incontra il vetro non può non 

 ripercuotersi su tutta la fila che le sta dietro e che comprende la parti- 

 cella K; e tutte insieme le particelle schierate lungo L I faranno rallen- 

 tare tutte le retrostanti: e perciò, o che le particelle rallentino il 

 loro corso armonizzandolo in tutto quanto il raggio, o che retroce- 

 dano per riflessione, non v' è piìi ragione per la quale il raggio debba 

 inflettere verso M, e può benissimo continuare verso B : il raggio 

 non si piega se niente lo costringe a piegarsi: perché si pieghi ci 

 dev' essere una positiva ragione che lo determini a tale o a tal altra, 

 a tanta o tant' altra flessione. E così cadono i fondamenti dell' asserita 

 disuguaglianza nel deflusso dei raggi. 



Obiezione formidabile! Se io potessi esser sicuro che tutto questo 

 così serrato ragionamento è proprio suo, direi che qui veramente si 

 sente la zampa del leone, che qui si ritrova veramente il Grimaldi 

 maggiore. Il momento geniale sta nell' aver sostituito al flusso che 

 sopraggiunge contro una superficie rifrangente, la brusca inserzione 

 della stessa superficie entro un flusso continuo preesistente. 



Naturalmente, è ovvio riflettere che, più tardi, col sopraggiungere 

 delle teorie ondulatorie, e con F introduzione del concetto di fase, 

 anche il fronte diviene altra cosa da quella che Grimaldi analizza, 

 e si redime come fronte d" onda. Ma non si creda che per questo 

 r obiezione di Grimaldi resti svuotata di tutta la sua forza : il modo 

 e il momento in cui svanisce del tutto non può essere qui oggetto 



