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chaleur et par conséquent d'une diminution équivalente de l'énergie 

 moléculaire (soit potentielle, soit correspondante aux forces vives 

 de transfert); nous les appellerons positifs (dans le sens de l'en- 

 tropie); les autres, que nous dirons négatifs, sont au contraire 

 accompagnés d'un accroissement de l'énergie moléculaire et par 

 conséquent d'une destruction équivalente d'énergie calorique. 



Pour que le cycle arrivât à restituer complètement l'état initial, 

 il faudrait évidemment qu'il y eût compensation exacte entre les 

 phénomènes positifs et les phénomènes négatifs; mais toutes les 

 fois qu'il y a un phénomène positif, c'est-à-dire une production de 

 chaleur, nous voyons que celte chaleur se dissipe au moins en 

 partie, avant d'être retransformée en travail. La différence des 

 températures entre les parties les plus chaudes et les plus froides 

 du système occasionne œtle dissipation qui s'effectue sans dépense 

 d'énergie. Il s'ensuit que, si le cycle s'achève par une restitution 

 apparente au point de vue mécanique, par exemple, il y aura eu 

 un changement dans la distribution des températures, et ce chan- 

 gement, correspondant à la dispersion de la chaleur dans 

 l'ensemble du système, sera, en fait, la conséquence d'un excès 

 des phénomènes positifs sur les phénomènes négatifs, par suite 

 d'un certain accroissement total de l'énergie calorique et d'une 

 diminution équivalente de l'énergie moléculaire. Or ce résultat est 

 définitivement gagné par l'entropie, car, pour rétablir la distribu- 

 tion de température primitive, il faudrait faire repasser de la 

 chaleur de corps plus froids à des corps plus chauds, ce qui ne 

 peut se faire que par transformation préalable de chaleur en 

 travail, puis par retransformation de travail en chaleur, c'est-à- 

 dire par deux phénomènes, l'un positif, l'autre négatif, se com- 

 pensant parfaitement. 



Telle est la thèse; comme conséquences, à l'état limite auquel 

 l'entropie doit le conduire, le système se conçoit comme arrivé 

 à une température uniforme, ayant, les unes par rapport aux 

 autres, ses parties en repos complet, et enfin, tant au point de vue 

 chimique qu'au point de vue physique, condensé au maximum 

 correspondant à la température finale, en sorte que l'énei 

 potentielle soit, sinon nulle, au moins à son minimum. Comme 

 d'ailleurs l'équilibre absolu des températures ne peut s'établir 

 dans un temps fini, cet état limite ne doit jamais être atteint, et 

 même, à mesure qu'elle progresse, L'entropie doit de plus en plus 

 ralentir sa n arche. 



