XCVI AVERTISSEMENT-TROISIÈME PARTIE-CHAP. I-DES TÉLESCOPES. 



De ces trois équations, combinées avec la formule (15) de la p: LXIX,on 

 déduit facilement les relations: 



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qui réfument les nouvelles règles telles qu'on les trouve formulées aux p. 487 — 489 

 et , quant à la règle pour les groflilTements , à la p. 495. 



Partant d'une lunette étalon dans laquelle la diilance focale de l'objeétif eft 

 égale à 30 pieds, et le diamètre de l'ouverture à 3 pouces , Huygens a déduit 

 de ces relations , la règle de la p. 495 , et de même le tableau des p. 497 — 499. 

 Seulement, en calculant ce tableau, il a fuppofé que la diilance focale de 

 l'oculaire égalait le diamètre de l'ouverture , tandis que , lorfqu'il établiiïait la 

 règle de la p. 495, qui cil: poilérieure au tableau, il a eilimé qu'on obtiendrait 

 de meilleurs réfultats en employant avec l'objeétif de 30 pieds un oculaire de 

 3,3 pouces de diftance focale ^). 



Faifons remarquer encore que Huygens eftime que l'évaluation de l'aberration 

 chromatique longitudinale à un cinquantième de la diftance focale eft exagérée 

 quand il s'agit de comparer entre elles les deux aberrations, chromatique et 

 fphérique. Il en donne la raifon (p. 487) que , dans la lumière blanche, les rayons 

 jaunes préfentent la plus grande intenfité, et que les rayons extrêmes du fpeftre 

 y font relativement faibles ^). Toutefois dans le texte de la Dioptrique, pour la 

 théorie des microfcopes comme pour celle des télefcopes, Huygens emploie 



toujours cette fraétion — pour repréfenter le rapport de l'aberration longitudi- 

 nale à la diftance focale, ou, ce qui revient au même , celui du diamètre du cercle 

 d'aberration, placé au plan focal des rayons violets, au diamètre de l'ouverture de 

 la lentille. Toutefois dans le dernier projet de rédaftion de fa Dioptrique il 



Voir encore les notes 2 de la p. 496, et 5 de la p. 497. 



') Plus tard, en 1692 , Huygens a fait une remarque analogue h propos du cercle d'aberration 

 sphérique, où, en effet, la distribution de la clarté n'est pas uniforme non plus, puisque l'aber- 

 ration latérale est proportionelle à la troisième puissance de la distance à l'axe du rayon 

 incident ; voir, à la p. 629, le § i de l'Appendice IX. 



