tl^6 TRAITÉ DE LA RÉFRACTION ET DES TÉLESCOPES. LIVRE III. 1653. 



^ donc agrandie dans le rapport AB : XY, puifque, en effet, le point Q efl: fitiié à 



grande diftance tant par rapport à la lentille AB que par rapport à la ligne XY et 

 que, par conféquent, les angles AQB et XQY ont entre eux le même rapport que 

 les largeurs AB et XY '). Mais le rapport AB : XY ou AB : Zà efl: compofé des 

 rapports AB : AO et AO : ZA, dont le premier e(l égal à LG : GK et le fécond à KH : 

 : HS. Il apparaît ainfi que, lorfque l'oeil efl: placé en Q et l'objet en M, le rapport 

 qui exprime l'agrandifTement efl: compofé des rapports LG:GK et KH:HS. C'efl: 

 pourquoi lorfque l'oeil efl: placé en M et l'objet en Q, où fe trouve PR, Tagran- 

 * prop. VI, dilTement fera indiqué par ce même rapport *. C'efl: ce qu'il fallait démontrer. 



Liv.li •). Qj.^ (] „Qyg fuppofons la difl:ance focale KT exadlement quatre fois plus grande 



que la diftance focale SH, et l'intervalle KS égal au double de SH, le rapport qui 

 exprime l'agrandifl^ement fera Amplement égal à LG : GK. Et l'intervalle HG 

 devra être le tiers de HS ou de HK 3). Or la difl:ance entre l'oeil et la lentille EF 

 dépend dans une certaine mefure de la grandeur de la difl:ance focale LG de l'ob- 

 jeélif. Mais elle fera toujours plus petite que SH, attendu que VH, VS et VM for- 

 ment une proportion, comme nous l'avons dit plus haut. Il réfulte de cette petite flTe 

 de la difl:ance de l'oeil à la lentille que les taches ou bulles d'air très petites dont la 

 matière du verre n'efl: jamais exempte ne peuvent pas être aperçues dans la lentille 

 EF. Mais on ne les voit pas non plus dans la lentille CD, attendu que l'oeil aper- 

 çoit confufément les objets placés là et dilHnélement ceux qui fe trouvent 

 auprès de H *). 



Nous avons tracé de plus dans la figure ci-jointe [Fig. 7], pour que la nature et 

 l'effet de ce télefcope puilfent être mieux compris, les rayons qui proviennent de 

 quelques autres points de l'objet non fitués fur l'axe, tels que P et R. Car de même 

 que les rayons iffus du point Q, après avoir traverfé les lentilles A B et CD, fe 

 réunifl^ent au point H; de même auffi les rayons partis du point P font afl^emblés 

 en O , et ceux qui viennent de R , au point N. Mais enfuite , après avoir atteint la 

 lentille EF, ils fe dirigent tous parallèlement vers l'oeil M; c'eft-à-dire ces rayons 

 ne font pas tous parallèles entre eux, mais ceux qui viennent du point O font paral- 

 lèles à la droite FM et ceux qui viennent de N parallèles à la droite EM, de même 

 que ceux qui proviennent du point H deviennent parallèles à l'axe des lentilles. Il 

 s'enfuit que l'oeil aperçoit clairement et féparément les points P, Q et R. Et fi nous 



'') De ce raisonnement il résulte que dans chaque lunette où un anneau oculaire existe, le gros- 

 sissement sera égal au rapport du diamètre de l'objectif à celui de cet anneau , quel que soit 

 l'arrangement des lentilles. C'est, comme on sait, le principe sur lequel Ramsden a fondé 

 l'emploi de son dynamétre. 



^) Voir la p. 199 du Tome présent. 



3) En effet , puisque H et G sont des points correspondants par rapport à la lentille CD dont 

 KT est la distance focale, on doit avoir, d'après la Prop. XX, Liv. I, p. 99, HT' : HK = 

 = HK : HG, où T' représente l'autre foyer de la lentille CD et HT' = KT— HK = 3HK; 

 donc HK:HG= 3:1. 



^^ À une autre occasion, vers 1 661 , à la p. 23 du Manuscrit B, Huygens a formulé la condition 



