366 DE ABERRATIONE RADIORUM A FOCO APPENDICE I. 1665. 



[Troisième Partie.] ') 



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^locidiltantia: noo y )'•> a-\-nco -,, 



, i^aabd K^^^a^b — ij aadb "jaaddb 



33^^^"^'^^^:?""^ d ^ ù,aa-\ad + rd 



00 DE 



\aa — \ad + dd 



-^-5 i\ab + 7^^ 



— ^ 00 DE 3) 



^-T^^^ZlM^f + Z^oo DE;^oo BM 00 ^4); ^ 00 ^; 



<iiaq — 1/^dq + 7 — ^ ^aaq—\adq + ^^^^ 



^ ^ 00 00 DE 



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per regulam maximi et minimi s), ut DE fit minima; + û^adq 00 ^ddq\ 

 12^ 00 7^; <35 00 — ^; determinatio lentis optimgead colligendos radios parallèles. 



*) Dans cette partie Huygens détermine quel doit être le rapport des deux rayons de courbure, 

 afin que l'aberration sphérique devienne un minimum en comparaison avec celle de toute 

 autre lentille possédant la même distance focale, la même largeur et, par conséquent (voir 

 la Prop. III, p. 277), la même épaisseur. À cet effet il commence par introduire la distance 

 focale d dans l'expression pour DE, qu'il a trouvée dans la première partie et dont il n'a 

 pas encore reconnu la réductibilité par le facteur {a -f- «). 



^) Voir le dernier alinéa de la Prop. XVI, Part. I, Liv. I, p. 89, d'après lequel pour une 

 lentille en verre (a -\- ri) '. a =^ in \ d. 



3) Nous supprimons quelques calculs. 



4) On a «(/ = (« -f- <ï) ^ (voir la p. 364) et ^ (« -[~ ^) = 2^« (voir la note 2). 



5) Il s'agit de la règle de Hudde. Consultez la note 1 1 , p. 166 du Tome présent. 



