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DE ABERRATIONE RADIORUM A FOCO. APPENDICE I. 1665. 



8.] 



§50. 



AB [Fig. 8] ^D ^; NM ^ ni lA^gj^^adg + ijaaq ^^ 



6aa 



^^" 00 d' ^^~^^^H-«» 



l'èaannq ±%aanq 



a—n 



6aa 



DE 



jnnq— 6anq+ i-jaaq 

 6n a—n 



S6«). 



AB [Fig. 9] co df ; NM ^o «; BG oo ^: PR co ^ h '«^ 



3 



MN (fi) ad AB (a) uc BG Q?) ad My (^^^ "^ 



ut qii. Jy ad qii. 5fV five ut qu. CG ad qu. FN five ut qu. 

 PC ad qu. PN ita My ad YV "). 



7) Dans ce paragraphe il s'agit du cas d'une lentille concavo-convexe qui 

 tourne sa concavité du côté d'où viennent les rayons de lumière. Ce 

 cas ne se trouve pas traité par Huygens indépendamment des autres, 

 et il semble avoir estimé que pour l'examiner il suffirait de changer a 

 en — a dans la formule qui, dans le cas du § 4, p. 370, donne l'aberration sphérique d'une 

 lentille concavo-convexe en fonction de la distance focale d^ de l'épaisseur q et du rayon 

 de courbure a de la surface extérieure convexe. C'est, du moins, d'une formule qu'on peut 

 obtenir de cette manière à l'aide de celle qu'on trouve en haut de la p. 370 qu'il va partir 

 pour en déduire ensuite la formule qui donne l'aberration en fonction des deux rayons de 

 courbure, ^ et «, et de l'épaisseur q. 



^} Ce paragraphe traite le cas d'une lentille biconcave. 



'-') Les points M et B coïncident; comparez le troisième alinéa des j,Definitiones", p. 277. 



'°) R est le point de dispersion des rayons parallèles après leur réfraction à la surface BC; PCF 

 représente la direction du rayon extrême, parallèle à l'axe , après sa réfraction à cette sur- 

 face. PR se trouverait égale à -^BG =—^ par un calcul tout semblable à celui qu'on ren- 

 contre vers la fin de la première partie du § 1 de cet Appendice (p. 357); mais ce calcul 

 manque dans le manuscrit. 



") D'après la Prop. II , p. 275. 



'=') D'après la Prop. I, p. 273. NYZ est parallèle à FCP. YV, à laquelle Vx et NF sont perpen- 

 diculaires, est considérée comme la hauteur du demi-segment Y^xVY. 



