DE ABERRATIONE RADIORUM A FOCO. APPENDICE V. 1665. 393 



qu. ttC ad qu. tA ut qu. CG. ad qu. Aç oo C« ut BG 

 ad «A 



qu. tC (dd) ad qu. tA Qdd-iad+aa') ut BG (^) 

 ^ab aab\ 



ad Aw (b — 



d "^ dd ) 

 4 

 3 



3 3^3^^ 

 ex R A DO ia 7) 



8^ 



3 ■ 3 ^' 3 ^^ 



4,8^^ 4 aab „ . i 



d 



-i-d-b 



Ct\ 



(a[dde]. 



3 3 « 3 '^^ 



PA + Ctt ad Ct^^^ + d-b^ m tA (d- a) ad x/3 «) 



Tj8 







2ab -\- dd—db—ad — 



u 



3 z d '}, dd 



rè (^+ 2^) ad îtA (^— ^7) ut tB (//") 



S) Voir la Prop. I, p. 273. AaiAPR est parallèle à Cn; kq> et Cw 

 sont perpendiculaires à cette ligne. 



<î) PR = — Au) représente l'aberration sphérique du rayon CP qui 



provient du rayon tendant vers n, après sa réfraction à la surface CAB, R étant le foyer, 



par rapport à cette surface, des rayons parallèles àCn. Comparez la formule - BG = PR 



du § I de l'Appendice I, p. 357. 



7) Voir la Prop. VIII, Part. I, Liv. 1 , p. 33. 



8) À cause de la similitude des triangles PA/Î et Ctt/?. 

 ') Nous supprimons quelques calculs. 



*°) Détermination , à l'aide de la Prop. XII , Part. I , Liv. I , p. 41 , du point de concours E après 

 la réfraction à la surface CAB des rayons qui correspondent à n. Naturellement la même 

 expression pour tiE peut être obtenue en substituant b = o dans l'expression pour 'n(i. 



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