396 DE ABERRATIONE RADIORUM A FOCO. APPENDICE V. 1665. 



Aà^ ; w'. o^ad 2^dd-\-6aad 



d-\-Q.a dd -\- ^ad -{- 4.aa 



^add-{- 6aad—-bdd-{- 6abd—Saah-\- ^- 



/SBoo 



dd -^ ^ad -{- 4.aa 



ftibtr. BG 30 è 00 ^'?+^''^/+^'"'^ 

 /s(^ + ^ad + 4^<« 



'^add-\- 6aad—^ bdd-^- 2abd— \iaab + 



^ dd-\- \ad- + 4^^ 



1 1 ro ^^^ "^ 2^^^ d'^ab + \ciaddb -\- iia'^db + laaddb + 8^"^^ 



nQ op —6abd^-\-i2aaddb — 2^a^bd-{-çaad^-\-iHa^dd-\-i^a'*b^^ 



*) Huygens n'a pas poussé plus loin les calculs. Comparez la note 3 de la p. 395. 



') Nous supprimons les calculs qui ont amené cette formule parce qu'ils sont analogues à ceux 



de la première partie du § 1 de cet Appendice. Inutile de dire que les résultats de cette 



première partie et du paragraphe présent peuvent se déduire l'un de l'autre par un simple 



changement de signe de la grandeur d. 



'• Quoique la figure indique qu'ici encore c'était l'intention de Huygens de déterminer 



' l'aberration sphérique de la lentille entière, les calculs n'ont pas été poursuivis dans cette 



' direction. 



Toutefois, afin de nous en servir dans la suite, nous indiquerons ici le résultat final auquel 

 les calculs auraient dû conduire dans le cas présent. Nous l'empruntons à la formulé (293) du 

 § 268, Chapitre XII, p. 388, de l'ouvrage de James P. C. Southall: „The principles and 

 methods ofgeometrical optics", New- York, Macmillan, 19 10. 



À cet eifet nous remplaçons les notations de Southall par celles employées ici dans le texte, 

 en représentant de plus par e l'épaisseur de la lentille entière , par ^j la distance à la lentille 

 du point qui correspond, par rapport à elle, au point 71, et enfin par v l'indice de réfraction. 

 Alors la formule mentionnée nous donne, après une légère réduction, pour l'aberration 



