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DE ABERRATIONE RADIORUM A FOCO. APPENDICE VIII. I 669. 



[Fig- 3.] 



§3'). 

 NC , NT , AC , AB I ooooooo 



ut 72 ad 5 ita AC ad CG oo fin. L CAG 3) ; 

 AG 00 r. compl.Z_CAG; AM^) — AG oo GM; 

 Z_CAG H- CMG 00 Z_OClVJ;-fin.OCM oo 

 r. ACPO five OCV; ^OCM-OCV oo ACL- 

 - ACP 00 VCM; Z_CNG- CMN oo MCN; 

 MCN+ VCM 00 VCN;-3 fin.VCN oo fin.SCD 



2. 



vel fin.NCD; i8o°-NCD-CND oo CDN; 

 r.CDN ad CN ut fin.NCD ad ND; TE «) oo 2AB 



vel 2NT 0. 



^) Ce paragraphe fait connaître la méthode pour calculer 

 exactement l'aberration sphérique du rayon MC qui 

 tombe sur une lentille biconvexe symétrique en par- 

 tant d'un point M situé sur l'axe de la lentille à une 

 distance donnée. Il est évident que ce calcul devait ser- 

 vir pour vérifier par un exemple numérique jusqu' à 

 quel point on pouvait réussir à compenser l'aberration 

 sphérique d'une telle lentille de la manière décrite aux 

 §§ 6 et 7, p. 424 — 427 , de l'Appendice précédent. Mais 

 ce calcul n'a pas été entrepris. 



^) Ces nombres indiquent les dimensions à choisir pour la 

 lentille biconvexe. Comparez , à la p. 428, celles de la 

 lentille planconvexe du § i. 



3) C'est-à-dire , dans une table où le rayon du cercle est 

 représenté par i ooooooo. 

 4) AM est supposée donnée. 



L CMG se calcule facilement puisque MG et CG sont connues. 



<^) VCP est la direction du rayon MC après sa réfraction à la surface CB. 



7) CD est la direction du rayon VCP après la réfraction à la surface CT. 



8) E est l'image de M dans la supposition faite au § 6 de l'Appendice précédent, d'après laquelle 

 MB = 2AB. Alors, comme nous l'avons remarqué dans la note 4 de la p. 425, les rayons 

 qui émanent de M peuvent être considérés à l'intérieur de la lentille comme parallèles à Taxe 

 et ils se réuniront donc de nouveau après la sortie de la lentille dans un point E pour lequel 

 TE = MB = 2AB = 2NT. 



9) TE est donc connue, mais TD = ND — NT de même; donc aussi DE, c'est-à-dire, l'aber- 

 ration cherchée. 



