32 Konen: Emission der Luft im Lichtbogen. 



aus diesem Umstände vielleicht die geringe Genauigkeit der bisherigen 

 Messungen mit einem Quarz-Prisma. 



Das Rechnungsverfahren gestaltet sich nunmehr wie folgt: Zur Be- 

 rechnung der Formel wurden die Wellenlängen A =3208,30, >i«= 2618,46 

 und l == 2303,20 mit den zugehörigen in der Tabelle durch den Zusatz von 

 'bezeichneten Schraubenablesungen R= 138,318, R = 95,373, R = 56,679 

 benutzt. 



Es werde zunächst etwa a =0,5 gesetzt. Durch einiges Probieren 

 findet man als plausiblen Wert für A^ = 1400. Berechnet man hiermit aus 

 der ersten und dritten Linie s^, so ergibt sich So' = — 335,059, log ( — c) 

 = 3,922 5302. Der letzte Wert liefert wiederum mit Hülfe der zweiten 

 Linie So" = —335,049 somit So' — So" = — 0,010. 



In der gleichen Weise erhält man aus dem Ansätze l = 1398,72 den 

 Wert So' — So" == — 0,002 während l = 1398,79 liefert So' — So" = + 0,003. 

 Die Anwendung der regula falsi ergibt schließlich die definitiven Werte 

 Xo = 1398,92; So = — 335,259; log (- c) = 3,923 1010. 



Man findet die mit Hülfe dieser Konstanten berechneten Wellen- 

 längen in der vorletzten Spalte der Tabelle unter l {a =^0,5) eingetragc?. 

 während die letzte Tabelle die Abweichungen gegen die Zahlen von E x - 

 n e r und H a s c h e k angibt. Es erhellt ohne weiteres, daß von einer 

 Darstellung der Wellenlängen durch die Formel nicht die Rede sein kann, 

 ferner aber auch aus dem Wechsel des Vorzeichens der Fehler, daß man 

 die Formel durch Wahl eines anderen Wertes von a verbessern kann. 



Es werde daher der gleiche Versuch mit dem Werte a =\ gemacht, 

 der, wie oben bemerkt, bisher allein bei der Berechnung der Wellen- 

 längen mittels Quarzspektrographen benutzt worden ist. Man erhält die 

 folgenden Konstanten: 



Aß = 983,86; So = — 257,366; log (— c) = 5,423 0404. 



In der Tabelle sind die mittels der neuen Formel erhaltenen Wellen- 

 längen unter l (a =1) eingetragen, dahinter die Differenzen gegen Exner 

 und Haschek. Diese Spalte zeigt, daß die einfache Hartmannsche Formel 

 die Messungen nicht darstellt, daß aber eine weitere Verbesserung 

 möglich ist. 



In der gleichen Weise erhält die Spalte unter A (a = 1,2) die Werte 

 der Wellenlängen, die mit dem Ansatz a= 1,2 erhalten wurden, der zu den 

 Konstanten: 



^0 = 816,42; So = — 244,430; log (—c) = 6,080 2600 



führt. Die Differenzen gegen Exner und Haschek würden sich durch 

 die Wahl einer anderen Mittellinie noch verringern lassen, sind jedoch 

 immer noch sehr beträchtlich. Da sie sich nur langsam mit « ändern, 

 genügt es, für « einen runden Wert einzusetzen. 



