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Stellt nun A eine freiliegende Ecke einer Flüssigkeitsmenge vor, so 

 ist ohne weiteres klar, dafs dieser Punkt A nur im labilen Gleichgewichts- 

 zustand sein kann. Es mufs daher bei der geringsten Erschütterung, also 

 auch bei der Schwingung selbst, die Anziehung einerseits überwiegen und 

 das Teilchen A in dieser Richtung forttreiben. Diese Bewegung wird nun, 

 da ja nach wie vor Anziehung vorhanden ist, längs einer der Kanten A B 

 resp. A C erfolgen. Kommt jetzt das Teilchen A auf seinem Weg an A B 

 entlang zu dem Punkte D, so geht das vorige labile Gleichgewicht in das 

 stabile über und in Punkt D gelangt das Teilchen zur Ruhe. Jedes ähnlich 

 wie A gelagerte, also über die kontinuierliche Fläche hervorragende Teilchen 

 unterliegt denselben Einflüssen, wodurch eine Kugelform oder — im All- 

 gemeinen — eine kontinuierliche Fläche erzielt wird. 



Um die ziemlich verwickelten Wechselwirkungen zwischen fester 

 Wand und Flüssigkeit nachzuweisen, ist eine Benetzung zwischen diesen 

 beiden angenommen worden und soll, um diesen Vorgang richtig zu ver- 

 stehen, gleich hier — vorgreifend — eine Erklärung der Benetzbarkeit 

 gegeben werden : Eine Benetzung zwischen Flüssigkeit und Festkörper 

 findet statt, wenn zwischen den Festkörperteilchen und jenen der Flüssigkeit, 

 die auf die Flächeneinheit bezogene Anziehung gleich oder gröfser ist, als 

 der zwischen den Flüssigkeitsteilchen unter sich herrschende Zusammenhalt. 

 Aus dieser Erklärung der Benetzbarkeit läfst sich nun unmittelbar folgern, 

 dafs eine angenommene, aus der Flüssigkeit selbst bestehende Wand in 

 ihrer Wirkung gleichwertig ist mit einer festen, da ja die Maximalwirkung 

 letzterer die Aufhebung des Binnendruckes der Flüssigkeit an der Be- 

 rührungsstelle hervorruft, was jedoch durch die Berührung zweier Flüssig- 

 keitsmengen gleichen Stoffes ebenfalls bewirkt wird. Hierin liegt auch 

 sofort der Grund, warum alle benetzbaren Körper, mit ein und derselben 

 Flüssigkeit, stets gleiche Steighöhe, in gleich weiten Kapillaren erzielen 

 und ferner geht daraus hervor, dafs die Wandstärke der letzteren nicht 

 in Betracht kommt, da ja nur die Anziehung von Teilchenschicht zu 

 Teilchenschicht mafsgebend ist. 



Die ganze Flüssigkeit, die man sich zur besseren Vorstellung in 

 Würfelform denken kann, steht unter gleichem Druck. Das hat zur Folge, 

 dafs an einer Würfelecke drei aufeinander senkrecht stehende, gleich grofse 

 Druckkräfte, z. B. in Richtung des beistehenden Schemas, ausgeübt werden. 



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