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oder niederer Druck wäre entweder zu grofs und liefse sich auf das Gas, 

 als solches, nicht mehr ausüben, oder zu klein, um den Aggregatzustand 

 verändern zu können. Ein solcher, fest bestimmter Punkt aber ist nun 

 gar nicht denkbar, wenn man einen überwiegenden Binnendruck annimmt, 

 vielmehr kann er nur zustande kommen, wenn Binnendruck und Druck 

 von innen nach aufsen im Augenblick der Verflüssigung gleich grofs sind. 

 Ist daher beim Siedepunkt dieses Gleichgewicht beider Drucke vorhanden, 

 so mufs es der Flüssigkeit an sich eigen sein, da sich ja beide Drucke in 

 ganz gleicher Weise ändern, wenn Energie- oder Raumverschiebung eintritt 

 und läfst sich die Richtigkeit dieser Behauptung wie folgt beweisen : 



Denkt man sich das Volumen eines Teilchens kugelförmig, von aufsen 

 mit einer festen Hülle umgeben, und nimmt an, dafs innerhalb dieses 

 Raumes das Teilchen um den Kugelmittelpunkt diametral schwinge, so werden 

 von innen gegen die feste Hülle Stöfse erfolgen, ähnlich wie sie ein Gas 

 auf die Wandungen des einschliefsenden Gefäfses ausübt. Diese Stöfse 

 rufen aber einen gewifsen Druck hervor, und da solch ein Teilchen sich 

 genau wie ein Gas verhält, so wird die Anzahl der Stöfse pro Flächen- 

 einheit der Hülle , für die Gröfse des Druckes mafsgebend sein, wobei 

 gleiche Energie aller Stöfse Voraussetzung ist. Die Zahl sämtlicher Stöfse 

 pro Zeiteinheit hängt von der Energie des Teilchens ab und wird daher 

 bei den verschiedensten Voluminas solange gleich bleiben, als der Energie- 

 inhalt derselbe bleibt. Anders dagegen verhält es sich mit der Anzahl 

 der Stöfse auf die Flächeneinheit, denn diese ist umgekehrt proportional 

 der Gröfse der Kugeloberfläche und damit umgekehrt proportional dem 

 Quadrat des Kugelradius. Nun steht aber auch die Anziehung der Teilchen 

 und deren Änderung in demselben Verhältnis zum Radius, so dafs sich 

 die beiden entgegenstehenden Kräfte gleichartig mit der Entfernung ändern. 

 Da sich aber beide Drucke beim Siedepunkt im Gleichgewichtszustand 

 befinden müssen, so mufs diese Gleichheit auch während des Flüssigkeits- 

 zustandes überhaupt vorhanden sein. 



Diese Verhältnisse gelten nun nicht ohne weiteres für die Festkörper, 

 sie kommen vielmehr zunächst nur für Flüssigkeiten in Betracht, denn nur 

 bei diesen ist die Oberflächenspannung gleichheitlich verteilt und sind 

 daher alle Richtungen im Körper in Bezug auf Druck gleichwertig, während 

 bei Festkörpern, zumal bei Krystallen, einzelne Richtungen bevorzugt sind. 



Der vorstehend bewiesene Satz läfst nun eine ziemliche Anzahl von 

 Folgerungen zu, deren Richtigkeit durch die experimentelle Forschung 

 Bestätigung gefunden hat. Ist es nämlich richtig, dafs Binnendruck und 

 Druck von innen nach aufsen im Gleichgewichte stehen, so mufs der 

 Ausdehnungskoefficient mit zunehmender Temperatur wachsen und sind 

 dafür die folgenden Gründe vorhanden: 



Die Temperatur ist auf absolute Gase bezogen und nimmt daher von 

 Grad zu Grad gleichmäfsig zu, weshalb auch jeder Körper bei 1 ° Erwärmung 

 stets die gleiche Energiemenge aufnehmen mufs. Diese Energie bildet 



