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gents peut être altribuée tout siaiplement à l'inclinaison de? 

 trajectoires suivies sur chacune des nappes du tourbillon, in- 

 clinaison qui est absolument indépendante de la pression et 

 de la densité des fluides qui s'écoulent, qui est la même pour 

 les liquides et pour les gaz et qui ne dépend absolument que 

 de la forme des orifices. Rappelons-nous que dans les expé- 

 riences de M. Hartmann cette inclinaison ne dépend ni de la 

 valeur de l'effort ni de son instantanéité, mais simplement 

 de l'orientation moléculaire caractéristique de chacun des 

 métaux. J^'orifice d'un jet a donc pour effet d'orienter la 

 matière liquide et la matière gazeuse dans le mouvement, 

 de lui donner pour ainsi dire une conslitution moléculaire 

 analogue à celle des corps solides orientés ou cristallisés, 

 mais là ne s'arrête pas l'analogie. 



Rupture des métaux et des gaz 



M. Hartmann a montré qu'une traction dépassant la limite 

 d'élasticité des métaux, bien loin de les affaiblir, augmenle 

 leur résistance par l'orientation de leurs molécules, si bien 

 que dans un cylindre qu'on a remis sur le tour après une 

 première traction, la région où le col de rupture commençait 

 à se dessiner devient la plus solide. Hors donc le cas d'affai- 

 blissement de la section, les métaux homogènes ne se rom- 

 pent qu'après un effort limite capable de leur donner une 

 orientation parfaite. A ce moment les lignes parallèles de 

 déformation ont envahi les zones non déformées et pénétré 

 la masse entière du métal. Ce régime d'équilibre qui précède 

 la rupture définitive ou plutôt la striction, et dont on a pu 

 vérifier, paraît-il, le moment par une variation brusque de 

 la résistance du barreau au passage d'un courant électrique, 

 présente son homologue dans le régime limite de la nappe 

 d'un jet de vapeur (1). 



M. Boussinesq en étudiant les conditions de rupture d'une 



(l) Le cisaillement qui amène la rupture est ici accompagné d'un frot- 

 tement nioléçulaire. 



