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barre solide heurtée longitudinalement avec extension par 

 un corps massif assez étendu pour communiquer sa propre 

 vitesse U au tronçon heurté, a montré que cette vitesse doit 

 être égale au produit de la vitesse de propagation du son Us 

 dans le corps, par la plus grande dilatation linéaire qu'il 

 puisse prendre sans se rompre ou plutôt sans éprouver de 

 striction, c'est-à-dire de contraction transversale. Cette di- 

 latation pour un métal est égale à la dilatation permanente 

 des plages de déformation. 



U := Us^ (Z longueur prise pour unité) 



J'observerai que la formule de M. Boussinesq est évidente 

 à priori. Il est clair que quel que soitl'eiïort de traction brus- 

 quement appliqué à un parallèle d'une barre supposée indé- 

 finie, le déplacement pendant l'unité de temps, c'est-à-dire 

 en définitive la vitesse du parallèle, sera égal à l'allonge- 

 ment effectif de la barre sous l'empire de l'effort considéré. 

 Or, cet allongement lui-même se propage en arrière du 

 parallèle et pendant l'unité de temps à une distance qu'on 

 appelle, par définition, la vitesse de propagation, et qu'il 

 faut multiplier pour avoir l'allongement total par la dila- 

 tation réelle que l'effort peut donner à l'unité de longueur. 



Il y aura rupture quand cette dilatation réelle due à l'effort 

 dépassera la dilatation des plages orientés, c'est-à-dire la 

 plus grande dilatation que le métal considéré puisse prendre 

 sans donner lieu au phénomène de striction élémentaire qui 

 précède la rupture. 



Formule élémentaire. Pour me rapprocher ici des formules 

 connues de la théorie des gaz, je dois établir une relation 

 entre les éléments infinitésimaux de la vitesse et de la dila- 

 tation du barreau. En tout état de cause, la vitesse quel- 

 conque instantanément imprimée à la section extrême d'un 

 barreau indéfini soumis à la traction, est identique à l'allon- 

 gement d'une longueur de ce barreau numériquement égale à 

 la vitesse du son. U^ est ici un lapport entre la vitesse et la 



[\) C. R. Ac, des Sciences, t. CXIII, p. 493, 



