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comme il arrive en un point d'inflexion, celte vitesse fonc- 

 tion de pression cesse brusquement de croître. Pression, poids 

 spécinqiics, température, section et débit par unité de section 

 sidjissent le même arrêt imprévu. 



striction des gaz et vapeurs 



Appelons S la section variable traversée par le volume v 

 de l'unité de masse, c'est-à-dire par le volume spécifique, 

 avec une vitesse U variable. Quelle que soit l'hypothèse ther- 

 mique sur les variations de la pression P et de la tempéra- 

 ture T, on aura : 



(1) Uir::: US 



et en différenciant 



(2) dv z= U(/S -4- Sdi: 

 divisons membre à membre 2 par I 



dv (lu , '/f> 



ce qu'on peut éci'ire 



^o\ au dv dS 



l^J U V S 



le taux d'accroissement de la vitesse est donc égal à la dila- 

 tation cubique diminuée de la dilatation transversale. Mais 

 au col du jet la section demeure invariable et sa dilatation 

 passe du signe — au signe 4- en franchissant la valeur 0. 



A ce moment précis, en introduisant l'hypothèse d'une 

 variation adiabatique des pressions et températures du fluide, 

 on arrive aisément à prouver que la vitesse U est égale à la 

 vitesse du son. L'absence limite de composantes transver- 

 sales de la dilatation d'un corps solide ou gazeux soumis à 

 un effort, caractérise le moment de sa rupture. Il se produit 

 alors une sliiclion, un rétrécissement, un col. 



J'ai montré que cette limite commune de la rupture ou 

 pour mieux dire de Vorienlalion élémentaire parfaite des 

 solides et des gaz, bien loin de créer un rapprochement 

 ridicule entre les natures, cohérente et expansive des deux 

 matières, marquait fort nettement leur démarcation. 



Avant le point de rupture du jet, le taux d'accroissement 

 7; de la vitesse est supérieur à la dilatation Ç. Il en résulte 



