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que le mercure s'abaissât dans le tube ba- 

 rométrique, on en conclut qu'il serait possi- 

 ble de reconnaître ainsi la hauteur d'un 

 point quelconque; mais il fallait détermi- 

 ner préalablement la loi suivant laquelle les 

 variations de la colonne de mercure répon- 

 daient aux élévations des lieux observés. 



Si la densité de Tair était toujours la 

 même à toutes les hauteurs, il aurait été 

 facile de calculer l'abaissement progressif 

 de la colonne de mercure, à mesure qu'on 

 s'élève. En effet , lorsque le Earonièlre 

 est à 0'",76 et la température à 0", on trouve, 

 par expérience, qu'il faut s'élever de 10'", 03 

 pour faire baisser le mercure de 0'",00î, en 

 sorte que, sous l'empire de ces circonstances, 

 un cylindre de mercure d'un millimètre de 

 hauteur a précisément le même poids qu'un 

 cylindre d'air de môme base et d'une hau- 

 teur de dix mètres et demi. Les mêmes cir- 

 constances se présentant dans toutes les 

 couches atmosphériques, il était donc évi- 

 dent que, chaque millimètre de la colonne 

 barométrique répondant à dix mètres cinq 

 décimètres de la colonne atmosphérique, 

 la hauteur de l'atmosphère devait cire égale 

 à 760 fois 10™5 ou à 7,9S0 mètres ; or, ce 

 résultat est bien loin de la vérité, puisque, 

 dans sa mémorable ascension, M. Gay- 

 Lussac s'éleva à 7,000 mètres et plus, et 

 qu'à cette prodigieuse hauteur, le mercure 

 du Baromètre ne descendit qu'à 0"'328. 



La source de ce mécompte découlait d'une 

 des propriétés physiques de l'air, de sa com- 

 pressifnh'tè. Il résulte, en eflct, de l'expé- 

 rience, que l'air se comprime en raison du 

 poids dont il est chargé , et qu'en consé- 

 quence la densité de ce fluide, dans un point 

 quelconque, est toujours proportionnelle 

 au poids de la partie supérieure de la co- 

 lonne atmosphérique sous laquelle il est 

 placé, ou bien , ce qui revient au même , à 

 l'élévation du mercure dans le Baromètre à 

 ce point. En appliquant le calcul à cette ob- 

 servation , on trouve que les différences de 

 hauteur des diverses couches au dessus du 

 niveau de la mer sont proportionnelles aux 

 dilTérences des logarithmes des hauteurs 

 du mercure dans le Baromètre. 



Rien , comme on voit, n'était plus simple 

 que cette règle , si le nombre ou module , 

 par lequel il fallait multiplier la différence 

 des logarithmes, pouvait être regarde 



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comme constant ; mais , à mesure qu'on 

 s'élève dans l'atmosphère , la densité de 

 l'air, qui décroit en raison de la diminution 

 de pression des couches supérieures , 

 éprouve une variation en sens inverse par 

 le refroidissement qui a lieu à mesure 

 qu'on s'éloigne de la surface terrestre. 



Deluc , Tremblay et quelques autres sa- 

 vants cherchèrent à déterminer la loi de ce 

 refroidissement, et de la condensation qui 

 en résulte. Laplace, après eux, imagina 

 une méthode qui parait être celle qui se 

 rapproche le plus de la vérité, et dont liaiiy 

 fit l'application aux observations faites par 

 de Saussure sur le Mont-Blanc. Nous consi- 

 gnerons ici les résultats obtenus, en laissant 

 de côté les calculs qui rentrent tout à fait 

 dans le domaine de la physique. 



Le Baromètre observé à Genève, à 25 mè- 

 tres au dessus du niveau du lac, avait mar- 

 qué 0'"738o, la température étant de 28,03. 

 Les observations faites au même instant j 

 à un mètre au dessous de la cime du Mont- 

 Blanc avaient donné 0™4342 pour le Baro- 

 mètre , et a^S? au dessous de zéro pour le 

 Thermomètre. Par des calculs établis sur ces 

 bases, en tenant compte de la condensa- 

 tion de l'air et du mercure par le refroidis- 

 sement des couches supérieures , Haiiy 

 trouva que la hauteur totale du Mont-Blanc, 

 au dessus du lac de Genève, devait être 

 évaluée à 2,224 toises, 3 pieds (4,360'"46). 

 Les observations irigonométriques offrirent 

 des résultats à peu près semblables. 



Plus récemment , un savant allemand, 

 M. Oltmanns a dressé, pour calculer la 

 hauteur des montagnes, des tables qui faci- 

 litent singulièrement l'opération, du moins 

 lorsqu'on renonce à l'usage toujours com- 

 pliqué des logarithmes. Voici comment on 

 procède. 



Soit h la hauteur barométrique de la 

 station inférieure exprimée en millimètres ; 

 h' celle de la station supérieure; T et T' les 

 températures centigrades des deux Baromè- 

 tres ; / et ^' celles de l'air aux deux stations. 

 On cherche, dans la première fable, le nombre 

 qui correspond à h et que nous appellerons 

 a ; on cherche de même celui qui corres- 

 pond à h', nous le désignerons par h ; c 

 sera le nombre, généralement très petit, 

 I qui, dans la deuxième table, est en face de 

 T T* ; la hauteur approchée sera donc a — 



