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parlé plus haut, mais la réfraction simple 

 jouit de celte même faculté. 



Quand un rayon tombe sur une surface 

 sous un angle d'incidence égal à l'angle de 

 polarisation, une partie pénètre dans la 

 masse par réfraction , et cette partie-là est 

 aussi polarisée, mais dans un plan perpen- 

 diculaire au plan d'incidence. 



Une série de réflexions ou de réfractions 

 successives peuvent polariser un rayon in- 

 cident. 



Lorsqu'un rayon de Lumière polarisée est 

 réfléchi sur une surface polie, sous diver- 

 ses obliqurtés , la portion réfléchie se trouve 

 encore polarisée; mais il arrive, en général, 

 que son plan de polarisation change de di- 

 rection : on appelle ce changement mou- 

 vement du plan de polarisation. Ce plan se 

 rapproche de celui d'incidence à mesure 

 que l'on approche de l'angle de polarisation. 

 La réfraction peut aussi imprimer un mou- 

 vement au plan de polarisation; mais, 

 dans ce cas, c'est l'inverse de ce qui se passe 

 dans la réflexion ; le plan de polarisation du 

 rayon réfracté s'éloigne de plus en plus du 

 plan de polarisation du rayon primitif. 



On observe encore que lorsqu'un rayon de 

 Lumière naturelle tombe sur une surface 

 sous une obliquité quelconque, une portion- 

 de Lumière réfléchie est polarisée : mais , 

 en outre, une égale portion de la Lumière 

 réfractée se trouve polarisée. 



Enfln, comme l'expérience des rhomboè- 

 dres superposés avait dû le faire pressentir, 

 un rayon de Lumière naturelle bifurqué 

 par un prisme biréfringent est complète- 

 ment polarisé ; le rayon ordinaire est pola- 

 risé dans le plan d'émergence, le rayon ex- 

 traordinaire perpendiculairement à ce plan. 



Il faut maintenant définir ce qu'on en- 

 tend par rayon polarisé dans le système des 

 ondes. En acoustique, dans la propagation 

 des ondes sonores dans l'air, les mouve- 

 ments vibratoires des molécules se font pa- 

 rallèlement à la direction du rayon sonore 

 par condensation et par dilatation de l'air; 

 mais, dans la Lumière, la direction des vi- 

 brations de l'éther n'est pas la même. Les 

 vibrations se font à la surface desondes per- 

 pendiculairement au rayon lumineux, sans 

 changement de densité dans l'éther; il est 

 facile de concevoir qu'un mouvement pareil 

 puisse se transmettre de molécule à mole- 



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cule , car la propagation des ondes à la sur* 

 face de l'eau en est un exemple; en effet, dans 

 ce cas, les molécules d'eau oscillentverticalc- 

 ment, et les ondes s'étendent horizontale- 

 ment à la surface. On définit alors le rayon 

 de la Lumière naturelle par des vibrations 

 qui se font perpendiculairement à la direc- 

 tion du faisceau , dans tous les sens, autour 

 de cette direction ; et la Lumière polarisée 

 par un faisceau dans lequel toutes ces direc- 

 tions sont parallèles, le plan de polarisation 

 étant perpendiculaire à la direction du mou- 

 vement des molécules. Ainsi la nappe d'eau 

 sur laquelle se meut une onde peut repré- 

 senter grossièrement le plan de polarisation, 

 le mouvement vertical des molécules de l'eau 

 indiquant les vibrations de l'éther, tangen- 

 tes à la surface des ondulations lumineuses. 



Cette manière devoiraété vérifiée parune 

 expérience très remarquable de MM, Fresnel 

 et Arago, qui a montré que les rayons po- 

 larisés à angle droit n'interfèrent plus et ne 

 peuvent plus donner de franges; en effet, 

 les vibrations de l'éther étant perpendicu- 

 laires dans les deux rayons, les actions ne 

 peuvent plus se détruire, malgré la diffé- 

 rence de route des rayons. 



Fresnel , en partant de cette théorie, a 

 donné des formules pour exprimer l'inten- 

 sité lumineuse des rayons réfléchis dans 

 tous les azimuts possibles. 



Couleur des lames minces biréfringenles 

 parallèles à l'axe. — La Lumière polarisée, 

 en traversant des corps doués de la double 

 réfraction, peut donner naissance à des cou- 

 leurs aussi belles et plus vives que celles 

 que Newton a trouvées dans des couches 

 minces, gazeuses ou liquides. Ces couleurs se 

 manifestent lorsque des substances douées 

 de la double réfraction et parallèles à l'axe, 

 en lames plus ou moins minces, sont traver- 

 sées par de la Lumière polarisée. Une lame 

 de mica, par exemple, est incolore et dia- 

 phane quand on la regarde à l'œil nu ; mais 

 si, pour la regarder, on place devant l'œil 

 un prisme biréfringent, et que la Lumière 

 qui éclaire cette lame soit polarisée , on la 

 voit, en général, prendre des teintes colorées, 

 uniformes et brillantes ; le prisme la fait pa- 

 raître double, et ses deux images colorées 

 sont toujours d'une couleur complémentaire 

 Tune de l'autre. 



Quand la section principale du prisme 



