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des trois sens , l'intervalle moléculaire était 

 le même, et qu'il eût une autre valeur dans 

 la troisième direction , supposée toujours 

 perpendiculaire aux deux autres, !a forme 

 des mailles serait celle d'un prisme droit à 

 base carrée; on aurait évidemment là une 

 cristallisation d'un autre genre. Si la dis- 

 tance des molécules variait dans les trois 

 sens à la fois, les petits espaces intermolé- 

 culaires auraient la figure d'un parallélipi- 

 pède rectangle, et la cristallisation présen- 

 terait encore un caractère différent de sy- 

 métrie. Si les molécules sont placées à des 

 distances égales dans trois directions , non 

 plus rectangulaires, mais obliques et égale- 

 ment inclinées entre elles , elles formeront 

 en ce cas, dans l'espace, un réseau dont les 

 mailles auront la figure d'un rhomboèdre , 

 c'est-à-dire d'un parallélipipède oblique , 

 terminé par des rhombes égaux. On aura 

 encore là une nouvelle espèce de cristallisa- 

 tion appelée rhomboédrique, qui sera parfai- 

 tement définie et caractérisée, et cela indé- 

 pendamment de la manière dont la masse 

 pourra être limitée dans l'espace : on est 

 libre de se la représenter comme indéfinie. 

 L'idée que nous nous faisons ici de la 

 Structure cristalline n'est pas une hypo- 

 thèse gratuite; c'est une véritable notion 

 théorique, tellement liée à l'ensemble des 

 faits qui se rapportent à la cristallisation , 

 que, cette notion une fois admise, tous les 

 faits connus en découlent d'eux-mêmes, et 

 que réciproquement, ceux-ci étant supposés 

 donnés par l'observation , l'idée théorique 

 s'en déduit à son tour d'une façon si natu- 

 relle , qu'elle peut être considérée alors 

 comme démontrée par eux à posteriori. Si , 

 en effet, un corps cristallisé est un assorti- 

 ment symétrique de molécules disjointes, 

 espacées d'une manière uniforme , et com- 

 posant un réseau continu à mailles paralléli- 

 pipèdiques, il s'ensuit que la masse du corps 

 doit offrir en divers sens des séries paral- 

 lèles de couches planes ou de lames, compo- 

 sées chacune de files ou de rangées paral- 

 lèles de molécules. Ceci étant provisoirement 

 admis, il en résultera des conséquences qui 

 se traduiront en caractères sensibles, et qui 

 pourront, par conséquent, se vérifier p:ir 

 l'observation directe. Une de ces conséquen- 

 ces , c'est que la masse du cristal doit être 

 traversée, dans une multitude de sens, par 



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des fissures planes infiniment étroites, croi- 

 sées ou réticulées, et dont chacune sépare 

 deux lames voisines ; ces lames , sans être 

 en contact immédiat, n'en sont pas moins 

 retenues fixement à distance par une force 

 attractive. Cette force de cohésion est la 

 même pour toutes les lames qui sont paral- 

 lèles et qui appartiennent à une même sé- 

 rie ; mais, d'une série de lames à une autre, 

 l'intensité de la cohésion varie en général. 

 Il y a donc des minima de cohésion, des di- 

 rections dans lesquelles les lames cristallines 

 adhèrent avec moins de force que dans toutes 

 les autres. Maintenant , si la cohésion est 

 inégale dans les divers sens, s'il y a des di- 

 rections de moindre cohérence, qu'arrivera- 

 t-il si , par un effort mécanique , tel , par 

 exemple, que la pression d'une lame de cou- 

 teau dirigée parallèlement au joint de deux 

 lames, on essaie de vaincre la résistance 

 qu'elles opposent à leur séparation? C'est 

 que si l'on est tombé par hasard sur une 

 direction d'assez faible cohérence, il pourra 

 se faire que la résistance soit surmontée par 

 la puissance employée, et les lames se sé- 

 pareront par leurs joints naturels : on aura 

 opéré le clivage du cristal, c'est-à-dire sa 

 division mécanique suivant des faces planes. 

 L'uniformité et la symétrie qui caracté- 

 risent les milieux cristallisés exigent que 

 leurs molécules composantes soient similai- 

 res ; mais est-il besoin que ces molécules 

 soient en tout point identiques , aussi bien 

 sous le rapport chimique que sous les rap- 

 ports de la forme et de la structure? Hauy 

 le croyait ainsi : il ne pensait pas qu'un 

 cristal régulier pût être constitué autrement 

 que par des éléments parfaitement sembla- 

 bles. Mais le principe de l'isomorphisme , 

 dont la science s'est enrichie depuis la mort 

 du cristallographie français, et dont la dé- 

 couverte est due à M. Mitscherlicb, est venu 

 démontrer le contraire, et nous sommes for- 

 cés de reconnaître aujourd'hui l'existence de 

 cristallisations mixtes, à molécules de plu- 

 sieurs sortes, mais appartenant toutes à la 

 classe des composés qu'on nomme Isomor- 

 phes. Ces composés, ayant tous le même type 

 chimique de combinaison, ont, par cela 

 même, des molécules physiques de forme et 

 de structure analogues; et leurs molécules, 

 sans être complètement identiques , sont 

 sensiblement équivalentes sous le rapport 



