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de la cristallisation, qui peut les e 



indifféremment les unes pour les autres , 

 malgré leur différence de nature chimique. 



Nous avons reconnu qu'il existe , dans, 

 tout cristal, des systèmes de fissures planes, 

 parallèles, qui se croisent les uns les autres 

 dans une multitude de sens. La cohésion 

 entre les couches de molécules que séparent 

 ces fissures, varie dans les différents sens, et 

 atteint des valeurs minima dans certaines 

 directions : de là l'existence de clivages, que 

 l'on peut réaliser mécaniquement pour quel- 

 ques unes d'entre elles, indépendamment 

 des clivages virtuels que l'on conçoit dans 

 un grand nombre d'autres. L'observation 

 démontre que chaque direction de clivage 

 réel est parallèle à une des faces du système 

 cristallin , et que l'ensemble des plans que 

 donneraient tous les clivages réels repré- 

 sente toujours une des formes du même sys- 

 tème; elle prouve encore que des clivages 

 de même nature, c'est à-dire également 

 nets et faciles , ont lieu parallèlement à 

 toutes les faces de cette forme qui sont iden- 

 tiques entre elles, tandis que ceux qui cor- 

 respondent à des faces dissemblables sont 

 toujours différents. Les clivages réels va- 

 rient en nombre dans les diverses espèces ; 

 mais dans les cristaux de la même espèce, 

 les clivages sont généralement en même 

 nombre et inclinés entre eux de la même 

 manière , quelle que soit la différence des 

 formes extérieures. 



C'est en s'appuyant sur ces faits qu'Hatly 

 a créé sa Théorie des Décroissements , au 

 moyen de laquelle il explique tout à la fois 

 la constance de la structure intérieure ou 

 du clivage, et la variation de la forme exté- 

 rieure, dans tous les cristaux d'une même 

 espèce. Nous nous bornerons à donner ici 

 un simple aperçu de cette théorie, non moins 

 remarquable par sa simplicité et son carac- 

 tère d'évidence, que par la justesse et la fé- 

 condité de ses résultats. 



Hauy prend pour point de départ cette 

 idée que nous nous sommes faite, au début 

 de cet article , de la disposition des molé- 

 cules à l'intérieur des cristaux , idée qui est 

 la conséquence naturelle du clivage, quand 

 on interprète ce phénomène suivant le lan- 

 gagedela physiquemoleculaire.il en résulte, 

 en effet , que les molécules d'un cristal 

 doivent être distribuées dans chaque direc- 



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tinn de clivage en séries planes et files li- 

 néaires, et que, parsuilede cet arrange- 

 ment, la niasse du cristal est naturellement 

 décomposée en petits parallélipipèdes con- 

 tinus, dont chacun est figuré parles molé- 

 cules qui en occupent les sommets. Ces 

 petits parallélipipèdes sont pour nous les 

 véritables éléments du cristal : ce sont les 

 particules cristallines ou particules inté- 

 grantes. La forme de ces particules est sans 

 doute intimement liée à celle des molécules 

 physiques qui les composent. Supposons , 

 par exemple, une substance à clivage cu- 

 bique, comme la Galène : ce clivage nous 

 conduit à la considérer comme un assem- 

 blage de particules cubiques ; les molécules 

 propres de la galène doivent donc avoir une 

 forme telle, qu'elles soient sollicitées par 

 elle à se placer à des distances égales les 

 unes des autres dans trois sens perpendicu- 

 laires entre eux. Hauy admettait, dans ce 

 cas , que la molécule était cubique, c'est- 

 à-dire, semblable aux petits parallélipi- 

 pèdes de clivage ; mais on pourrait admettre 

 tout aussi bien que sa forme fût celle d'un 

 octaèdre régulier, d'un dodécaèdre rbom- 

 boïdal , en un mot, d'un solide quelconque 

 du système cubique : car, la seule condition 

 que la molécule doive nécessairement rem- 

 plir, c'est d'avoir trois axes de symétrie 

 égaux et rectangulaires, et cela est le propre 

 de toutes les formes du système cubique. 



On est donc libre d'admettre la supposi- 

 tion d'IIaûy, car elle est sans inconvénient 

 pour la suite de la théorie. La particule in- 

 tégrante du cristal sera donc pour nous 

 parfaitement distincte de la molécule phy- 

 sique de la substance, laquelle peut-être 

 aura souvent la même forme, mais pourra 

 aussi en avoir une différente. 



Les particules cristallines sont les élé- 

 ments de premier ordre du cristal : en se 

 combinant entre elles par séries linéaires 

 ou planes, elles composent des files ou des 

 lames moléculaires, autres éléments de se- 

 cond et de troisième ordre, dont la consi- 

 dération est utile pour le développement de 

 la théorie. Une remarque importante à faire 

 sur une lame composée de petits parallélipi- 

 pèdes, c'est qu'on peut y distinguer des 

 files ou rangées droites de particules dans 

 un grand nombre de directions différentes; 

 par exemple, parallèlement aux bords de 



