1903.] Sur la Diffraction des Ondes Electriques. 51 



qui doit 6tre satisfaite pour r = 1. Or, pre*cise*ment - 1 pour r = 1 



est de la forme 



le point ^Q etant 1'excitateur, et /t restant fini pour k tres grand. 

 L'analogie des deux problemes est ainsi mise en Evidence. 

 Soit done : 



W 



On pourra require la surface d'integration aux parties de la sphere 

 voismes des maxima, minima et minimax de 



R + Z = MP+PQ. 



Les minima de M P + P Q correspondront eVidemment aux points P 

 qui sont en ligne droite avec M et Q, c'est a dire, aux deux points 

 d'intersection P et P! de la sphere avec la droite M Q. 



On obtiendra encore des maxima et des minimax en construisant 

 des ellipsoides de revolution ayant M et Q pour foyers et tangents a la 

 sphere. Si les deux points M et Q sont voisins de la sphere on 

 obtiendra ainsi deux points r^els P 2 et P 3 . Alors notre champ Itaiit 

 reVluit au voisinage des points P , P,, P 2 , P 8 , e t comme d'ailleurs 



= MQ, 

 on aura sensiblement, par un calcul tout pareil a ceux qui precedent : 



W 



/i/2, et/ 3 restant finis pour k infini, et on en de*duit 

 dW 



oil a h a 2 et a 3 d^signent les angles que font les trois droites M Q, M R, 

 et M P 3 avec le rayon vecteur MO. On voit ainsi que la condition 



a laquelle conduirait le raisonnement de M. Macdonald n'est pas 

 remplie. 



II est done certain dans ce cas que la convergence des series proce'dant 

 suivant les fonctions de Bessel n'est pas uniforme. 



Ces considerations suffiront, je pense, pour faire comprendre le point 

 faible du raisonnement de M. Macdonald; il serait important de 

 reprendre les calculsen tenant compte de cette difficulte*, car il y a lieu 

 de se demander si les re*sultats obtenus par M. Marconi peuvent 



