Anleitung zur Naturlehre. Cap. II. 503 



Q so viel staiktT, dass er die iibrigon alle um so vicl Ubertreffe als zuf gescbehenen Veranderung 

 ,n Notben ist. Also aus der Scbwere eines Korpers scbliessen wir mit Recht, dass derselbe von 

 u-n berab mit einer gleichen Kraft gedriickt werde, es kann aber sein dass dieser Korper von 

 ;en andern Seiten auch gedriickt wird, wenn nur der Druck von oben herab das Ueberge- 

 icht bebalt. 



88) Ein Korper wird von anderen gestossen oder gedriickt, wenn er wegen seiner Undurch- 

 dringlichkeit ihnen im Wege isl, dc^ss sie in ihrem Zustande nicht verharren konnen; und 

 durch diesen Stoss oder Druck wird derselhe Korper selbst., in seinem Zustande verdndert. 

 Aus solchen Umstdnden entspringen alle Krdfle welcJie auf die Kdrper wirken. 



Es sind hier zwei Hauptfalle zu bemerken; der eine ist, wenn der Korper anderen also im 

 ^cge ist, dass sie ihre Geschvvindigkeit nicht behalten konnen, der Richtung aber nicht hinderiich 

 flt, und hier ereignet sich der eigenthche Stoss. Hernach kann es geschehen, dass der Korper 

 (T Geschwindigkeit der anderen keinen Abbruch thut, dieselben aber nothigt ihre Richtung zu 

 Aandcrn, und in diesem Falle empfindet er diejenige Wirkung, welche eigentlich ein Druck genannt 

 \"d, obschon In der That der Stoss von einem Druck nicht unterschieden ist, wie weiter unten 

 gteigt werden wird. Der erstere Fall ereignet sich, wenn der Korper, den wir in Bewegung 

 ^'bracht, entweder vor sich einen andern Korper antrifft, welcher sich nach eben der Richtung lang- 

 sner bewegt, oder wenn demselben von hinten ein anderer mit einer grossern Geschwindlgkeit nach 

 fl»n der Richtung nachfolgt; so lang nur diese beiden Korper auf einander wirken, so entsteht eiu 

 hss, durch welchen dieselben an dem Orte ihrer Berubrung auf einander driicken, und solcber- 

 trtalt ibren Zustand verandern. Wenn aber ein Korper eine ausgehoblte Figur hat als AB (Fig. 

 iO.) und ein anderer Korper C dergestalt gegen dcn strerft, dass er nach der Richtung EC diese 

 I.hlung bcriibrt, und nach derselben seinen Lauf fortzusetzcn anfiingt, so wird er bald genothigt, 

 SQen Lauf nach dieser Figur zu kriimmen, ohne dabei seine Geschwindigkeit merklich zu veran- 

 d"n, und da er seinen Lauf nach keincr Kriimmung lenken kann, er werde dann gegen den Mittel- 

 fikt dersclben getrieben, so muss die Undurchdringlichkeit des Korpers AB die Stelle dieser Kraft 

 \ tretcn, und deswegen wird auch der Korper AB hinwicderum von dem Korper C zuriickge- 

 dingt wcrden. Wenn wir namlich setzen, dass die Masse des Korpers C= M, seine Geschwin- 

 dkeit =Vy und der halbe Durchmesser der Kriiromung -AB = r sei, so wird die Kraft, mit 

 ^ticher der Korper C immcr in dem Beriihrungspunkte auf den Korper AB driickt, gleich sein 



nr 



\ obcn gezeigt worden. Hier sehen wir aber den Korper AB als unbeweghch an; sollte derselbe 

 r dem Drucke nachgeben und seine Slellung gegen die Bewcgung des Korpers C verandern, 



s- wiirdc auch der Druck einer Aenderung unterworfen sein. Inzwischen ist dieses Excmpel hin- 

 liend zu zeigcn wie ein Kiirper ohne einen wirklichen Stoss auf cinen andern wirken und cine 



Kift ausiiben kiinne, und aus diesen beiden Fallen wird man leicht begreifen was es fiir eine 



B»andniss habcn miisse, wenn zwei Kiirper schief auf einander stosscn, welchcr Fall hicr noch 



^ »t griindlich ausgerdhrt werden kann. 



