Ankttung zur Nalurlehre. Cap. 20. 54-9 



tigkeit q gleich gross sein, und je grosser die Hohe z genommen wird, um so viel kleiner wird 

 der Druck p werden, und wenn wir die Hohe JE so gross nehmen, dass /qdz = c, so wird der 

 Druck in E und der ganzen durch E gehenden Horizontalflache EF ganzlich verschwinden. Worau» 

 lolgt, dass die Oberflache eines im Gleichgewichte beflndlichen schweren fliissigen Kiirpers immer 

 (lorizontal sein miisse. Hieraus ist auch klar, dass wenn ein anderes in gleicher Hohe befindliches 

 Theilchen M'IS'mn dichter oder dunner, d. i. schwerer oder leichter ware als MNmn, weil solchcs 

 on deln Drucke ebenso stark gufwarts getrieben wiirde, dasselbe entweder hinabsinken, oder hin- 

 lufsteigen miisste, und also das Gleichgewicht nicht erhalten werden konnte. 



H9) In einem stillstehenden Wasser verhdlt sich der Druck immer wie die Tiefe unter dessel" 

 ben Oberfldche, und ein darin versenkter Kdrper wird aufwdrls getrieben von einer Kraft, 

 welche dem Gewichte einer gleich grossen Menge Wassers gleich ist. Ist also der Kdrper filr 

 sich entweder schwerer oder leichter^ so wird er entweder hinabsinken, oder hinaufsteigen. 



VVasser stellt uns hier eine solche fUissige Materie cfar, deren Dichtigkeit unveranderlich ist 

 nd keineswegs von dem Drucke abhangt, also dass q eine bestandige Grosse andeutet. Nach der 

 origen Rechnung wird demnach der Druck p = c — qz, und wenn wir bis zur obersten Wasser- 

 'ache EF setzen die Hohe AE=a, weil in E der Druck verschwindet, so haben wir o = c — qa^ 

 der c = qa. Daher wird p = qa — qz = q(a — z), und a — z deutet die Tiefe des Punktes M 

 .nter dcr Oberflache EF an, also dass p = q . PM. Weil nun die Oberflache eines freistehenden 

 Vassers da ist, wo sich kein Druck befindet, so ist dieselbe immer horizontal, und das Gefass 

 Mg. 238.) ACBD mag eine Figur haben wie man will, so muss die Oberflache EG . . HF horizontal 

 in. Unter dieser Flache fangt der Druck des Wassers an, und verhalt sich ganz genau wie die 

 iefe unter dieser Flache, also in M wird der Druck bestimmt durch die Hohe p = q . PM, oder 

 enn sich diese Hohe auf das Wasser selbst bezieht, wie wir dieselbe oben nach der Masse einer 

 eichformigen Materie bestimmt haben, so ist p = PM: also ist die Hohe, welche den Druck des 

 issers an einem jeglichen Orte M bestimmt, der Tiefe dieses Orts unter der Oberflache selbst 

 fh. Es wird niimlich daselbst eine unendlich kleine Flache MN, deren Inhalt =ds^j so stark 

 (Iriickt, dass die Kraft dem Gewichte einer Wassersaule gloich ist, deren Grundfliiche = ds"^ und 

 fJohe = PM ist. Je tiefer also ein Ort M unter der Oberflache des Wassers angenommen 

 rd, je grbsser wird der Druck des Wassers daselbst; woraus erhellet, wie mit wenig Wasser ein 

 lir grosser Druck hervorgebracht werden konne, wenn namlich das Gefiiss aufwarls in eine enge 

 ihre aufhort, als welche mit wenig Wasser bis auf eine grosse Hohe angefiillt werden kann. 

 st uns nun auch einen in diesem Wasser versenkten Korper MNmn betrachten, dessen Inhalt 

 = e', so muss derselbe ebon den Druck ausstehn, als wenn sich Wasser an sqiner Stelle 

 f inde: dieses Wasser aber wiirde im Gleichgcwichte scin, und also eben so stark aufwiirts getrie- 

 worden, als dasselbe von seiner Schwerc abwarts gestossen wird. Daher wird dieser Korper 

 dcm Drucke des Wassers aufwiirts gestossen mit einer Kraft, welche dcm Gcwichte einer Mcnge 

 isscr, so A<tn Raum e^ einnimmt, gleich ist. Ist also das eigne Gewicht diescs Kbrpers grbsser 

 r kleiner, so wird derselbe von dem Ueberschuss hinab, oder hinaufgetrieben werdeu. 



