\ 



Principia pro motu sanguinis per arterias determinando, 815 



§ 17. Quod si loco hypothesis qua posuimus s = > nti velimns^ista: s='E{i — e"" «^ ), unde prope 



uiodum eadem phaenomena produci debent, hinc prodiret: 



, -S .. /dp\ cL /d(s:L)\ 



p=c log ^— -^ , hmcque porro (-) = ^— ^ (-^^) , 



qui valor aliquanto simplicior est quam ille qui supra prodierat: 



tt • i>.wiq nii^tuB mui ;JB'J8?»n£ 



1.1 '^' l d{»:L) \ 



ideoque ejus loco tuto adhiberi poterit. 



Kvoliitio casus 



quo tubus riyidus statuitur. 



§ 18. Quoniam nulla via patet, quomodo resolutio harum aequationum sit suscipienda, a casu jam satis 



cognito incipi conveniet, quo tubus per quem fluidum propellitur rigidus statuitur, ita ut ejus amplitudo s per- 



petao sit aequalis amplitudini maximae E, ideoque functio unicae variabilis z tantum, quam ob rem pro hoc 



casu habebimus I — j=0, unde binae aequaliones motum determinantes erunt: 

 t )Bt»iqrai ,JJ\<\L (Uiiiicq» Jm^vfiquoDt' 



§ 19. Harnn4'*y(}ii(Atfonuifi ptihiaf, qiiik itt i9^ (-^ — ), sola littera z variabilis ponitur, dum tempus 



t manet constans, ejus integrale erit i^s=z T, denotante T functionem quampiam ipsius i, quae cum pro omnibus 

 tubi locis debeat B&se eadem,. si in loco ubi embolus fluidum propellit amplitudo tubi ponatur =6 et celeritas 

 qua embolus agit = F manifestum est, si punctum indefinitum Z in hunc locum transferatur, tum amplitudinem 

 s abire in b celeritatem vero v in V, ubi V a solo tempore / pendebit, sicque functio illa T erit =67, ita ut 

 prima aequatio integrata nobis praebeat sw = hV, ideoque v= — > in singulis scilicet tubi locis Z celeritas 

 Quidi erit reciproce proportionalis amplitudini tubi s, prorsus uti theoria motus fluidorum per tubos postulat. 



bV 

 l 20. Cum igitur ex prima aequatione nacti simus \> = — , ubi V est functio solius temporis t,- « vero 



functio solius quantitatis z\ substituamus hunc valorem in altera aequatione atquae ob: ' ^^^"^^'^ 



\eU/ s dt \dz/ ssdz 



^a hanc induet formam: 



''(X) 



b^ dV bbVVds 

 T * * ~*~ s\dz 



!X qua pressionem p definiri oportet, cujus differentiale dj), quia ad solam variabilem z refertur, tempus t in 



dV 

 aequatione pro constanti habeatur, hincque etiam quantitates a solo tempore pendentcs, quae sunt ^ ct — , 



le facta mulliplicatione per dz, aequatio ista ita se habebit: 



^ , bdV dt _^ ds 



2gdp =^-^.-~+.bbVV'j^f 



