Optische UntersuchuiigsmetliodiMi. 5);9 



liebio'e Einheiten, so ist sie für die Sinusiinie eines i'unktes des ^chroehcnen 

 Strahls in derselben Entfernung vom Einfallspunkt a Einheiten. \vf)raus sich 

 der letztere leielit konstruieren läßt. 



Schickt man den Strahl in umgekehrter Richtung durch die beiden 

 Mittel, also aus dem stärker brechenden Mittel P> ins schwächer brechende 

 Mittel A, aus Wasser oder (Jlas in Luft, so bleibt das Verhältnis beider 

 Winkel für den ins Mittel A eindringenden Teil des Strahles ungeändert, 

 nur daß jetzt der erst gebrochene zum einfallenden Strahl, dei- IJrfchungs- 

 winkel zum Einfallswinkel, und andrerseits der erst einfallende zum ge- 

 brochenen Strahl, der Einfallswinkel zum Ih-echungswinkel wird und 

 das Breclumgsverhältnis den reziproken Wert des ersten darstellt, 

 sin [Ü/sin a — 1/n, z. B. für Wasser in Luft — 8/4, für Glas in Luft = 2/3. 



Das Brechungsverhältnis ist zunächst in beiden Italien unabhängig 

 von der Größe des Einfallswinkels. Aber letzterer kann nicht über einen 

 bestimmten Wert hinaus wachsen. Geht der Strahl aus dem schwächer 

 brechenden Mittel A ins stärker brechende Mittel B, z. B. aus Luft in 

 Wasser, so kann der Einfallswinkel a nicht größer werden als 90", wobei 

 der Strahl streifend an der Wasserfläche hinläuft. Damit hat auch sein 

 Brechungswinkel ß den größtmöglichen Wert erreicht : es ist dann sin 90" = 1 

 und sin a/sin ß = 1/sin ß = n, mithin sinß = 1/n. So ist z. B. für Luft in 

 Glas sin ß = 2/3 und sin 2/3 = 41° 48' 35" der Grenzwinkel der Brechung. 

 In diesem Falle waltet also eine sehr einfache Beziehung zwischen dem 

 Brechungswinkel und dem Brechungsexponenten des Stoffes ob, so dal) der 

 letztere aus dem erstereu sich leicht berechnen läßt. 



Geht der Strahl in umgekehrter Piichtung. d. h. aus dem Mittel B ins 

 Mittel A. so kann den vorhin gegebenen Ausführungen zufolge der Ein- 

 fallswinkel ß nicht größer werden als der Grenzwinkel der Brechung im 

 ersten Falle, also z.B. aus AVasser in Luft nicht größer als 41" 48' 35", 

 weil dann der Winkel des gebrochenen Strahls den höchsten erreich- 

 baren Wert von 90" hat, der letztere also streifend an der Wasser- 

 fläche hinläuft. Läßt man den Strahl unter einem noch größeren Winkel 

 als 41" 48' 35" auf die Grenzfläche von B und A auffallen, so dringt er 

 überhaupt nicht mehr ins Mittel A ein, sondern wird am Wasserspiegel 

 vollständig zurückgeworfen; es findet ..totale Beflexion" statt. Der Fiii- 

 fallswinkel. bei dem diese einsetzt, heißt der ..Grenzwinkel der totalen Be- 

 flexion"; er ist dem ..Grenzwinkel der Brechung- beim umgekehrten (iang 

 des Lichtstrahls gleich, womit auch dieselbe einfache Beziehung zum Brc- 

 chungsexponenten hergestellt ist. 



In den l)isherigen Ausführungen ist vorausgesetzt, daü das eine bre- 

 chende Mittel Luft sei. Bei den im Nachfolgenden beschriebenen .\i>ii;i- 

 raten wird der Brechungsexponent in der Weise bestimmt, dal'i m.in das 

 Brechungsverhältnis zwischen der zu untersuchenden Flüssigkeit und (ilas 

 ermittelt! Dadurch gestaltet sich die Berechnung des Brechungskoeffizienten 

 etwas anders. Ist der Brechungskoeffizient des schwächer brechenden 

 Mittels gegen Luft = n, derjenige des stärker brechenden Mittels gegen 



