Optische Untersuchuiigsmcthodeu. 597 



Halbschattenpolarimeter iindi Jdhtf und nach Coniu. In den 

 älteren Apparaten von J. H. Jdlett {ISiJÖ} und A. Coniu {1><'H)) ^eschiclit 

 dies durch eine besondere Form (h's pohirisierenden iVic-o/schen rrisnias. 

 Man schneidet es erst der Läniic nacli in j^eeij^netei' Weise entzwei und 

 setzt die beiden Halbnicols unter elneni kleinen Winkel, indem man /.. !>. 

 beim einen die Schnittfläche etwas abschleift, wieder zusammen. Die damit 

 ausgestatteten Halbschattenapparate sind für einfaches und zusammen- 

 gesetztes Licht brauchbar, haben aber den Nachteil, daß dei- llalbschatten- 

 winkel nicht verändert werden kann. 



Halbschatteni)olarimeter nach Laurent. In dem Polarimeter 

 nach Lhn Laurent (l!S77) werden die beiden gegeneinander schwingen- 

 den Strahlen dadurch hervorgebracht, dab die eine Hälfte des vom Po- 

 larisator kommenden Lichtes ihre Schwingungsrichtuug beibeliält. die 

 andere vermittelst einer Bergkristallplatte um einen kleinen Winkel z 

 gedreht wird. Dazu dient die Laurentsche Platte, eine Glasscheibe, deren 

 rechte oder linke Hälfte, z. 15. Hälfte 1 der Fig. 545 — 547, durch eine dünne, 

 viereckige, parallel zur kristallographischen Hauptachse (optischen Achse) 

 geschliffene Quarzplatte bedeckt ist. Auf sie fällt das vom Polarisator 

 kommende Licht senkrecht auf. Die Schwingungen des letzteren werden 

 nur dann ungeändert von der Quarzplatte durchgelassen. Avenn sie senk- 

 recht oder parallel zur optischen Achse, d. h. der Trennungslinie von Quarz 

 und Glas erfolgen, wenn also die Schwinü'unasebene des Polarisators senk- 

 recht oder parallel zu dieser Trennungsünie steht. Ist die Schwingungs- 

 ebene des Polarisators gegen sie um einen Winkel geneigt, z. B. in der 

 Bichtung or der Fig. 545, so tritt in der Quarzplatte eine Zerlegung des 

 ankommenden Strahls in eine senkrecht und eine parallel der Achse (Tren- 

 nungslinie) schwingende Komponente ein, welche beide sich im (^)uarz mit 

 verschiedener Geschwindigkeit fortpflanzen. Die Folge davon mub sein, 

 daC) beide Komponenten beim Austritt aus der Platte eine Phasendifferenz 

 aufweisen, welche von der Dicke der Platte und der Wellenlänge des ein- 

 fallenden Lichts i) abhängt. Die Dicke ist nun so gewählt, daß die Phasen- 

 differenz eine halbe Wellenlänge bei Natriumlicht'-) beträgt. Die Besul- 

 tierende aus den beiden Schwingungen muß mithin beim Austritt aus der 

 Platte eine andere Richtung haben, wie beim Eintritt : sie bildet unter den 

 gewählten Bedingungen mit der Trennungslinie denselben Winkel wie die 

 Schwingungsebene des ankommenden Strahls, nur daß dieser Wiidvcl auf der 

 anderen Seite der Trennungslinie liegt. Es ergibt sich so das in der ol)eren 

 Fig. 545 dargestellte liild, worin etwa ol den durch die (,)uarzplatte. die 

 auf Hälfte 1 liegend gedacht wurde, gedrehten Strahl. <>r iWn durch die 

 Glashälfte 2 unverändert hindurchgegangenen Strahl darstellt. Das (iesichts- 

 feld besteht mithin aus zwei Teilen, in denen die Schwingungsrichtungiui 



') Nur in lU'iii einen Fall, daß die riiasonwisrliicluuiLr eine lialbe Wellenlange 

 oder ein ungerades Vielfaclie davon beträgt, ist der austretende Stralil geradlinig 

 polarisiert. 



■^) Aus diesem Grunde ist das rolariuieter nur für Natriumliclit zu verwenden. 



