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Quarzdicke erscheint das eine Paar in nleichor blauer, das andere Paar 

 in lileiclier iieli)er Farbe. 



I>('ini (iebrauch des Instrumentes bringt man erst, ohne die Zylinder 

 y.n füllcu. das iV?Vo/sche Prisma in die eben besprochene Lage, so dal» 

 die Färbunii' der diametral iiegenüberlie<ienden Flächen gleich wird. 

 Füllt man nun die beiden Zylinder des Instrumentes mit den beiden ver- 

 schieden stark gefärbten Lösungen, der y.n nntersuchemlen Lösung und 

 der Vergleichslösung, so ändert sich infolge der verschieden starken Ai)- 

 sorption des Lichtes nicht nur die Helligkeit, sondern auch die Färbung 

 der kreuzweis stehemlen Feldei' in verschiedener Weise. Diese Färbungen 

 sind ganz andere, wie diejenigen der zu untersuchenden Lösung. Denn sie 

 hängen ab von dem Absorptionsspektrum, d. h. der Farbe der Strahlen, die 

 von der Flüssigkeit hindurchgelassen werden; diese erfahren weitei' in der 

 (^)uarzplatte eine Drehung und werden vom A'icoZschen Prisma je nach 

 ihrer 8chwingungsrichtung teilweise durchgelassen , teilweise ausgelöscht. 



Läi.it man ietzt die dunkler Gefärbte Lösung ablaufen, so tritt, wenn die 



rechts gedroliten Biiiulels [i, ein gleichfarbiger, ebensoweit von diesem Lote nach links 

 gedrehter Strahl ß, des Bündels ß. Die vier Quadranten werden also von den Strahlen 

 a„ ß„ a,. ßi durchsetzt, und zwar die beiden Felder, welche der rechtsdrehendeu Seite 

 der (i)iiarzi)latt(' ('nts])r('chen, von den Strahlen a, und ß,., die beiden, welche der links- 

 drehenden Hälfte der (^»uarzplatte entsprcclien, von den Strahlen 2, und ß,. Da ferner 

 sowohl die von a, und a„ als die von ß,. und ßi durchsetzten Felder zusammenstoßen 

 müssen, so folgt daraus, daß a, und ß,. und andrerseits a,. und ß, durch einander dia- 

 metral gegenüberliegende Felder hindurchgehen, wie dies Fig. 579 andeutet. 



Betrachtet man nun diese Felder durch ein analysierendes Nicohches Prisma, 

 so weÄlen sie im allgemeinen verschieden gefärbt erscheinen, weil die Schwingungs- 

 richtungen der sie durchsetzenden, einander entsprechenden Strahlen mit der im Nicol 

 festgelegten Schwingungsebene verschiedene Winkel einschließen, mithin in ihnen je- 

 weils verschiedene Strahlen ausgelöscht werden und die übrig bleibenden sich zu einer 

 anderen Mischfarbe vereinigen. Sollen nun der oben gestellten Forderung gemäß zwei 

 kreuzweise gegenüberliegende Felder gleichgefärbt erscheinen, so muß die im Xicol- 

 schen Pi'isma festgelegte Schwingungsebene gleiche Winkel mit den Schvvingungs- 

 richtungen in den entsprechenden Feldern bilden. Um nun die Winkel , welche die 

 SchwingungsrichtuMgen der vier Strahlen a,, ß„ a,, ß, in den vier Quadranten ein- 

 schließen, leichter zu erkennen, trage man die Strahlen als (Jerade durch () ein. iNIan 

 lege (Fig. 580) durch o zwei Linien, welche symmetrisch und unter gleichen Winkeln gegen 

 AB geneigt sind und die Schwing-ungsrichtungen von a, und a, für eine bestimmte 

 Farbe des Bündels a vorstellen ; ferner lege man zwei Gerade durch (), welche sym- 

 metrisch zu CD und gegen diese unter den gleichen Winkeln geneigt sind, wie die 

 vorigen gegen AB und die Schwingungsrichtungen ß, und ß, für gleichfarbige Strahlen 

 des Bündels ß versiiuilichen. Dann sieht man unmittelbar, daß die im Xicolschcn Prisma 

 festgelegte Schwingungsebene NX gleiche Winkel mit den Strahlen a^ und ß, einerseits, 

 und a, und ß^ andrerseits einschließt, wenn sie die Winkel AOC oder ßOC halbiert, 

 also um 45" gegen AB und (' f) geneigt ist. Dasselbe gilt für alle anderen Strahlen. 

 Dreht man also die im .iV/co/schen Prisma festgelegte Schwingungsebene in diese Rich- 

 tung, so müssen tatsächlich zwei einander diametral gegenüberliegende Felder unter 

 sich gleichgefärbt erscheinen, weil in diesem P'alle gleiche Strahlen in beiden zur Aus- 

 löschung kommen. Die Färbung von «^ und ß, ist dabei eine andere als diejenige 

 von a, und ß,, weil hier der Winkel der Strahlen mit der im Nicohchen Prisma festen 

 Schwingungsebene ein anderer ist. 



