622 



H. V. Eni er. 



Vorausgesetzt, dal5 das Beersc\iv \'erdünnungsgesetz gilt, ist y. = m^', 

 wo m den Durchlässigkeitskoeffizionten des gelösten Stoffes bezeichnet 

 und c die Konzentration desselben. 



Es ist also 



Ix = To . m^'^. 



Die mittlere Lichtstärke in der Schicht (Fig. 1 18) A PB = Z^^^^ ^^ ^ ^^ 

 oder proportional der Flüche, wenn die Schichtdicke konstant ist: 



X X 



Fläche 0\VB= j 3^ . (\x= I J., . m" dx 



X 



L c In m j 



m'= 



c In m 



Fig. 118. 



Aus diesem Ansatz kann man die Lichtstärke in den beiden Lösungen 

 berechnen. 



Als Kesultat ergab sich: Obgleich die Absorption sehr bedeutend 

 ist, ist der Unterschied zwischen den mittleren Lichtstärken klein. Die 



Fehler F, ferner Ai)sorption in den Glasplatten 

 OA usw. haben einen erniedrigenden Einflul« auf 

 •die Ordnung der Reaktion, welche in dieser Weise 

 gemessen wird, aber die Ilesultate zeigen, daß 

 dieser Einfluß klein ist. 



Die Methode hat den großen Vorteil, daß 

 sie gestattet, einen beliebigen Teil der Eeaktioh, 

 nicht bloß die Anfangsgeschwindigkeit zu beob- 

 achten und daß sie deshalb viel sicherere Resul- 

 tate ergibt. 



Die Gefäße wurden aus Glasplatten von 

 demselben Stück Glas geschnitten und mit 



Gelatine verkittet. Unregelmäßigkeiten werden 



"^ A durch Vertauschen der Gefäße ehminiert. Durch 



Schiitzung der schmalen Seiten durch lange 

 schwarze Papierstreifen werden alle Strahlen , welche nicht unter einen 

 kleinen Winkel einfallen, abgeblendet, und es kommen demnach nur die 

 fast parallelen Strahlen in Retracht, wodurch erzielt wird, daß Strahlen, 

 welche in eine Schicht hineingehen, auch die anderen durchwandern 

 müssen. 



Die Gefäße stehen auf einem Tisch, welcher gedreht werden kann, 

 und während der Versuchsdauer werden sie ungefähr 20mal um IcSO" ge- 

 dreht. Auf diese Weise ist es Slntor gelungen, von beiden Seiten annähernd 

 gleiche Lichtmengen in die Lösungen zu schicken. 



