798 Erich Regener. 



dann angenähert auch der Absorptionskoeffizient der ersten Strahlen in 

 Erscheinung. Sind die stark absorbierbaren Strahlen mit zunehmender 

 Schichtdicke merklich absorbiert, so tritt merklich die zweite durchdringen- 

 dere Strahlengattung in Erscheinung usw. Natürlich tritt ein scharfer 

 T^nterschied nur auf, wenn die verschiedenen Strahlen sich in ihrem Durch- 

 dringungsvermögen stark unterscheiden, im anderen Falle wird der Über- 

 gang ein allmähhcher sein. 



Für die Praxis führt das zu der Konsequenz, daß man durch absor- 

 bierende Metallschichtcn die weniger durchdringenden Strahlen zurückhalten 

 kann. Meist geschieht dies durch Aluminium- oder dünne Silberbleche. 

 Die Angabe der benutzten Dicke solcher Filter ist neben derjenigen 

 der Stärke des benutzten Präparates natürlich unerläßlich. 



Ein zweiter Umstand, der den Durchgang der ß-Strahlen durch feste 

 Körper kompliziert, tritt in der Streuung auf, welche die ß-Strahlen so- 

 wohl in festen Körpern als auch in Gasen erfahren. Diese Streuung be- 

 wirkt, daß die Bahn der ß-Strahlen nicht wie bei den a-Strahlen eine 

 gerade ist ^), sondern z. B. ein schmales Bündel von ß-Strahlen nach dem 

 Durchgang durch eine Metallplatte, in der es teilweise absorbiert wird, ein 

 Bündel von Strahlen ist, welches nach allen Richtungen auseinander- 

 geht. Ähnlich wie die Streuung wirkt die Sekundärstrahlung, welche beim 

 Auf treffen der ß-Strahlen auf feste Körper entsteht, und welche selbst 

 wieder den Charakter einer weichen ß-Strahlung hat. Durch dünne Alu- 

 miniumfolien oder Papierblätter lassen sich diese oft schädlichen Sekundär- 

 strahlen zurückhalten. 



Die von den radioaktiven Körpern ausgehenden y-Strahlen sind den 

 Röntgenstrahlen einer elektrischen Entladungsröhre analog, sie sind nur, 

 wie bereits erwähnt, sehr viel durchdringungsfähiger. Die y-Strahlen der 

 radioaktiven Präparate sind ebenso wie die ß-Strahlen nicht homogen, 

 d. h. von einheitlichem Durchdringungsvermögen. In erster Annäherung 

 gilt für sie wie für die ß-Strahlen das Exponentialgesetz J = Jo.e~^"^. 



Die Absorptionskoeffizienten k und die Halbierungsdicken d sind für 

 die bekannten y-Strahlen in der Tabelle II, Seite 816 angegeben. Die 

 y-Strahlen erzeugen sowohl in festen Körpern me in Gasen intensive Se- 

 kundärstrahlen, welche den Charakter von ß-Strahlen haben. 



Ober die Natur der y-Strahlen steht experimentell fest, daß sie nicht 

 wie die a- und ß-Strahlen elektrische Ladungen mit sich führen, sondern 

 ungeladen sind. Im übrigen ist diejenige Theorie über die y-Strahlen am 

 meisten anerkannt, welche dieselben als Ätherimpulse von sehr kurzer 

 Impulsbreite annimmt. Sie sind danach also eine Ätherschwingung, aber 

 keine regelmäßige periodische, sondern eine Art von Zuckung des Äthers. 

 Sie verhalten sich zu den Lichtschwingungen, um einen Vergleich zu 

 wählen, ungefähr so, wie sich ein plötzlicher Knall in hoher Tonlage zu 



*) Die a-Strahlen erfahren zwar auch eine Streuung, doch ist dieselbe so minimal, 

 daß sie praktiscli fast immer zu vernachlässigen ist. 



