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Egon Eichwald und Andor Fodor. 



Durch Integration dieser Differentialgleichung erhält man 



2) 



A = Uo + aT — 7.TlnT— ßT2 — ^Ts + 



Hier sind alle Werte bekannt, nämlich Uq, y-, ß, y aus der Gleichung 

 für U. Nur a, das eine Integrationskonstante darstellt, ist unbekannt und 



läßt sich auf Grund der beiden ersten Wärme- 

 sätze nicht berechnen. Hier setzt das neue 

 Ncnifitsche Theorem ein. 



Dies Theorem besagt, daß 



Fig. 19-2. 



\ 



'vA 



-^ 



-Ay 



\Ä 



/ 



u 



lim Yf = lini ^p (für T =, 0). 



In Worten bedeutet dies, daß beim abso- 

 luten Nullpunkt die Kurven für die Wärmetü- 

 nung U und für die Affinität A nicht nur sich 

 treffen, sondern sich auch asymptotisch be- 

 rühren. Es wird also aus der Schar der für A 

 möglichen Kurven, die U im absoluten Nullpunkt 

 treffen, jene eine A' durch das Theorem ausgewählt, die U asymptotisch 

 berührt (vergl. Fig. 192j. 



Algebraisch gesprochen ist dadm-ch die Integrationskonstante a 

 bestimmt. 



Es folgt nämlich aus Gleichung 1): 





Aus Gleichung 2): 



^ = a — y.lnT- 



3y 

 -/ 9^iT — iT2 



2 





d A d l^ 

 Setzt man jetzt T=:0 und -pp = T7|. ^ so folgt, daß sowohl a wie 



werden müssen. 

 Also wird: 



A = Uo — ßT2 — ^T3 



d. h. die Affinität A ist aus den thermischen Daten Uo , ß und y zu 

 berechnen. 



Die nähere Ausführung dieses wichtigen Theorems würde uns hier 

 zu weit führen. 



