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mique eussent été évités, si Sadi Camot n'avait pas été enlevé 

 en 1832 par une mort prématurée! Les notes manuscrites qu'il 

 a laissées, publiées en partie seulement en 1878, et qui forment 

 une des pièces les plus précieuses des Archives de notre Aca- 

 démie, montrent qu'à la fin de sa \'ie il avait pleinement adopté 

 l'idée de l'équivalence de la chaleur et du travail, donnant même 

 pour l'équivalent mécanique de la calorie un nombre voisin 

 de celui que devait trouver longtemps après Robert Mayer. 

 Lord Kehdn a dit plus tard très justement que, dans toute 

 l'étendue du domaine des sciences, il n'y a rien de plus grand 

 que l'œuvre de Sadi Camot. 



Dans ce rappel historique, si sommaine soit-il, il convient de 

 mentionner Segmn, l'inventeur des chaudières tubulaires, qui 

 en 1839, c'est-à-dire quatre ans avant Ma^'^er, émit nettement 

 l'idée qu'une certaine quantité de calorique disparaît dans la 

 production de la puissance mécanique, et que les deux phéno- 

 mènes sont Ués entre eux par des conditions qui leur assignent 

 des relations invariables. 



En 185 1, Thomson pubha son grand mémoire sur la théorie 

 dynamique de la chaleur. C'est un de ses travaux les plus 

 achevés, et dont presque toutes les parties sont devenues clas- 

 siques. Il rend justice à Clausius, mais il ajoute qu'il avait 

 trouvé antérieurement l'explication des difiScultés qui l'avaient 

 longtemps arrêté, modifiant de lui-même ses anciens points de 

 vue. Après l'établissement des équations fondamentales, le 

 mémoire contient des apphcations très variées des deux prin- 

 cipes de la thermod\Tiamique, dans tout le domaine de la 

 physique. Thomson insiste sur les relations qu'établit la théorie 

 entre les propriétés des corps, mettant ainsi en évidence des 

 réciprocités qui en montrent la fécondité; ainsi, suivant l'im- 

 portante remarque de son frère James, la pression abaisse le 

 point de congélation d'un hquide, comme l'eau, qui se dilate 

 en se sohdifiant, tandis qu'elle l'élève quand il y a contraction. 



Au nom de Thomson restera attachée la notion d'une échelle 

 absolue de température. D'après cette échelle, le rapport des 

 températures absolues de deux corps quelconques est égal au 

 rapport des quantités de chaleur prises à l'un et transmises 

 à l'autre, en supposant ces corps en conjonction au moyen 

 d'une machine thermique parfaite. La comparaison de l'échelle 

 thermodynamique avec celle donnée par un gaz à pression cons- 



